Statica del corpo rigido Sistemi equivalenti di forze - INFN
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<strong>Statica</strong> <strong>del</strong> <strong>corpo</strong> <strong>rigido</strong><br />
<strong>Sistemi</strong> <strong>equivalenti</strong> <strong>di</strong> <strong>forze</strong><br />
• Si definisce Corpo Rigido un <strong>corpo</strong> che è indeformabile:<br />
– Tutti i punti <strong>del</strong> <strong>corpo</strong> <strong>rigido</strong> mantengono inalterata la reciproca <strong>di</strong>stanza<br />
qualunque forza esterna agisca su <strong>di</strong> essi<br />
• E’ ovviamente un’astrazione<br />
• Con semplici operazioni è possibile passare da complicati sistemi <strong>di</strong><br />
<strong>forze</strong> applicate al <strong>corpo</strong> <strong>rigido</strong> a sistemi più semplici, ma<br />
<strong>equivalenti</strong> ai primi<br />
– E’ sempre possibile aggiungere o eliminare due <strong>forze</strong> uguali applicate sul<br />
medesimo punto o aventi la medesima retta d’azione senza mo<strong>di</strong>ficare F ext e<br />
M ext<br />
– E’ sempre possibile spostare il punto <strong>di</strong> applicazione <strong>di</strong> una forza lungo la<br />
retta d’azione<br />
– Più <strong>forze</strong> applicate ad un punto sono sostituibili con la risultante applicata al<br />
medesimo punto<br />
1
<strong>Sistemi</strong> <strong>equivalenti</strong> <strong>di</strong> <strong>forze</strong><br />
• Forze parallele nello stesso verso<br />
– sono <strong>equivalenti</strong> ad una unica forza<br />
Consideriamo un <strong>corpo</strong><br />
<strong>rigido</strong> su cui agiscono le<br />
<strong>forze</strong> F 1 e F 2 :<br />
-f<br />
C<br />
O<br />
f<br />
R 1 F 1<br />
F R R 2<br />
2<br />
– La forza risultante R può pensarsi applicata in un punto qualunque<br />
<strong>del</strong>la sua retta d’azione.<br />
– Se l’applichiamo su C è facile vedere che ruotando le <strong>forze</strong> F <strong>di</strong> un<br />
angolo α la risultante ha la medesima intensità R e retta d’azione<br />
passante per C con angolo <strong>di</strong> rotazione α rispetto a prima<br />
– Il punto C si chiama centro <strong>del</strong>le <strong>forze</strong> e se esse erano la forza peso è il<br />
centro <strong>di</strong> gravità<br />
2
...sistemi <strong>equivalenti</strong> <strong>di</strong> <strong>forze</strong> 2<br />
• Le coor<strong>di</strong>nate <strong>del</strong> centro <strong>di</strong> gravità sono date da:<br />
N<br />
∑<br />
i=<br />
1<br />
i<br />
N<br />
∑<br />
xiFi<br />
ximi<br />
g mi<br />
xi<br />
i=<br />
1<br />
i=<br />
1<br />
i=<br />
1<br />
x<br />
g<br />
= = = =<br />
N<br />
N<br />
N<br />
F m g m<br />
∑<br />
∑<br />
i=<br />
1<br />
i<br />
N<br />
∑<br />
∑<br />
i=<br />
1<br />
i<br />
x<br />
c<br />
• cioè se g è costante in modulo e verso il centro <strong>di</strong> gravità<br />
coincide con il centro <strong>di</strong> massa<br />
3
...sistemi <strong>equivalenti</strong> <strong>di</strong> <strong>forze</strong> 3<br />
• Se consideriamo 2 <strong>forze</strong> parallele, ma <strong>di</strong> verso<br />
opposto e intensità <strong>di</strong>versa, applicate ai punti P 1 e<br />
P 2 <strong>di</strong> un <strong>corpo</strong> <strong>rigido</strong>, si può ripetere quanto fatto,<br />
ottenendo che la risultante R ha intensità pari alla<br />
<strong>di</strong>fferenza <strong>del</strong>le 2 <strong>forze</strong>, verso concorde alla<br />
maggiore <strong>del</strong>le due e il centro <strong>del</strong>le <strong>forze</strong> cade al<br />
<strong>di</strong> fuori <strong>di</strong> P 1 P 2 ma determinato dalla stessa<br />
relazione<br />
4
Coppia <strong>di</strong> <strong>forze</strong><br />
• Si definisce coppia <strong>di</strong> <strong>forze</strong> un sistema <strong>di</strong> due <strong>forze</strong> parallele, <strong>di</strong><br />
eguale intensità, ma verso opposto<br />
• Il momento totale è sempre lo stesso, qualunque sia il punto<br />
rispetto al quale lo calcoliamo:<br />
P 1<br />
F r b − F r M = Fd − Fd = F( d − d )<br />
1 2 1 2<br />
= Fb<br />
• b è detto braccio <strong>del</strong>la<br />
P 2<br />
d 2<br />
coppia<br />
d 1<br />
• Essendo M in<strong>di</strong>pendente dal punto rispetto al quale si calcola il<br />
momento, una coppia <strong>di</strong> <strong>forze</strong> non può mai essere ridotta ad una<br />
forza sola (che avrebbe momento nullo rispetto a tutti i punti <strong>del</strong>la<br />
sua retta d’azione)<br />
• Una qualunque sollecitazione ad un <strong>corpo</strong> <strong>rigido</strong> può essere ridotta<br />
ad una forza risultante che ne causa traslazione ed ad una coppia<br />
5<br />
che ne causa rotazione
<strong>Statica</strong><br />
• Affinchè un <strong>corpo</strong> <strong>rigido</strong> sia in equilibrio occorre<br />
r<br />
che: F = 0 traslazione<br />
r<br />
∑<br />
∑<br />
M<br />
ext<br />
ext<br />
=<br />
0<br />
rotazione<br />
• Per un <strong>corpo</strong> con un asse fisso la prima con<strong>di</strong>zione è<br />
ovviamente sod<strong>di</strong>sfatta dalle reazioni vincolari.<br />
• Per l’equilibrio occorre sod<strong>di</strong>sfare solo la seconda<br />
G<br />
θ<br />
r r<br />
P r<br />
O<br />
= r ∧ P ≠ 0<br />
∑<br />
r<br />
M ext<br />
r<br />
r<br />
Se il quadro era<br />
orizzontale l’angolo θ era<br />
nullo e quin<strong>di</strong> anche il<br />
momento risultante è<br />
nullo<br />
6
Leve<br />
• Un caso interessante <strong>di</strong> <strong>corpo</strong> <strong>rigido</strong> ad asse fisso è costituito dalle leve<br />
• Un tipo <strong>di</strong> leva è rappresentato in figura dove l’asse fisso passa per O (Fulcro)<br />
R r<br />
d r<br />
d p<br />
P r<br />
• R è detta resistenza e d r è il braccio <strong>del</strong>la resistenza<br />
• P è detta potenza e d p è il braccio <strong>del</strong>la potenza<br />
• All’equilibrio è M = r ∧ R + r ∧ P<br />
0 = ∑<br />
r<br />
ext<br />
r<br />
O<br />
r<br />
0 = Rdr − Pd<br />
p<br />
⇒ P =<br />
r<br />
• Se R è il peso <strong>di</strong> un oggetto che debbo sollevare, mi basta<br />
scegliere d p >d r per farlo applicando una piccola forza P<br />
r<br />
p<br />
r<br />
d<br />
d<br />
r<br />
p<br />
R<br />
7
... leve<br />
• Le leve si <strong>di</strong>stinguono in<br />
– Vantaggiose, se Pd r )<br />
– Svantaggiose, se P>R (cioè d p
Bilancia a piattelli<br />
• La bilancia è un caso interessante <strong>di</strong> leva <strong>di</strong> prima specie<br />
• I due bracci sono (usualmente) <strong>di</strong> egual lunghezza (d 1 =d 2 )<br />
P 1 =m 1 g<br />
d 1<br />
d 2<br />
P 2 =m 2 g<br />
• Siccome, in una regione limitata come quella occupata dalla bilancia, g può<br />
essere considerata costante, la bilancia comparando i pesi, effettivamente<br />
compara le masse: Pd = P d<br />
1<br />
se<br />
1<br />
d<br />
1<br />
2<br />
=<br />
2<br />
d<br />
2<br />
⇒<br />
P<br />
1<br />
=<br />
P<br />
2<br />
⇒<br />
m<br />
1<br />
=<br />
m<br />
2<br />
• Se non posso confidare che d 1 =d 2 :<br />
– Tecnica <strong>del</strong>la doppia pesata<br />
⎧Px<br />
d<br />
⎨<br />
⎩Px<br />
d<br />
1<br />
2<br />
= P2<br />
d<br />
= Pd<br />
1<br />
2<br />
1<br />
⇒<br />
P<br />
x<br />
=<br />
P<br />
1<br />
⋅<br />
P<br />
2<br />
9