Equazioni di Maxwell & Onde elettromagnetiche Fisica II a.a. 2003 ...
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per cui l’equazione delle onde si riduce a :<br />
r e t sono variabili<br />
in<strong>di</strong>pendenti<br />
siamo ritornati formalmente al caso uni<strong>di</strong>mensionale, la cui soluzione più<br />
generale sarà :<br />
ovvero :<br />
qualunque sia la forma f della perturbazione, la sua ampiezza si attenuerà<br />
con l’inverso della <strong>di</strong>stanza dalla sorgente ( vedremo nel caso delle onde e.m. come<br />
la <strong>di</strong>pendenza da 1/r sia legata alla conservazione dell’energia )<br />
un’onda sinusoidale sferica sarà dunque del tipo :<br />
a grande <strong>di</strong>stanza dalla sorgente la variazione<br />
dell’ampiezza con r può essere trascurata e<br />
l’onda sferica può essere approssimata, in porzioni<br />
piccole <strong>di</strong> spazio, da un onda piana.<br />
λ<br />
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Ritorniamo alla equazione delle onde per i campi elettrico e magnetico :<br />
e consideriamola nell’ipotesi <strong>di</strong> onda piana che si propaghi lungo x :<br />
i = x,y,z<br />
Questa con<strong>di</strong>zione applicata alle eqni <strong>di</strong> <strong>Maxwell</strong> ci permetterà <strong>di</strong> definire<br />
delle proprietà interessanti nella propagazione dei campi :<br />
1) i campi B ed E sono ortogonali alla <strong>di</strong>rezione <strong>di</strong> propagazione : le onde<br />
e.m. sono puramente trasversali<br />
2) i campi B ed E sono ortogonali tra loro, ed il rapporto tra le loro ampiezze<br />
è costante e pari alla velocità <strong>di</strong> propagazione dell’onda nel mezzo.<br />
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