Equazioni di Maxwell & Onde elettromagnetiche Fisica II a.a. 2003 ...
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A seconda della <strong>di</strong>fferenza <strong>di</strong> fase<br />
∆= φ 2<br />
- φ 1<br />
<strong>di</strong>stinguiamo <strong>di</strong>versi casi<br />
∆notevoli:<br />
z<br />
∆ = 0, π : Onda polarizzata linearmente<br />
E<br />
Il vettore campo elettrico e la <strong>di</strong>rezione <strong>di</strong> propagazione<br />
dell’onda giacciono sempre sullo stesso piano<br />
E z<br />
θ<br />
E y<br />
x<br />
y<br />
∆ = ± π / 2 : onda polarizzata ellitticamente il vettore campo elettrico<br />
“ruota” in senso orario o antiorario attorno alla <strong>di</strong>rezione <strong>di</strong> propagazione<br />
z<br />
E<br />
θ(t)<br />
y<br />
31<br />
Come scriviamo un’onda piana che si propaghi lungo una <strong>di</strong>rezione ≠ u x<br />
<br />
In un riferimento R’ in cui definiamo la <strong>di</strong>rezione <strong>di</strong><br />
propagazione sappiamo già come scriverla :<br />
z’<br />
z<br />
y’<br />
Il problema si riduce a trovare la relazione tra x’ e x,y,z<br />
ovvero nell’ effettuare una trasformazione <strong>di</strong> coor<strong>di</strong>nate.<br />
Come rappresentiamo un vettore nei sistemi R ´ O,x,y,z ed R’=O,x’,y’, z’ <br />
x<br />
x’<br />
y<br />
con<br />
; ;<br />
; ;<br />
Potremo quin<strong>di</strong> esprimere la generica coord. x’ come :<br />
Nel caso del campo elettrico <strong>di</strong> un onda e.m. piana potremo quin<strong>di</strong> scrivere :<br />
con<br />
32