skyrius 4 Å ilumos laidumo ir difuzijos lygtys
skyrius 4 Å ilumos laidumo ir difuzijos lygtys
skyrius 4 Å ilumos laidumo ir difuzijos lygtys
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
34 SKYRIUS 4. ŠILUMOS LAIDUMO IR DIFUZIJOS LYGTYS<br />
u(t,x,y,z) =<br />
∫+∞<br />
1<br />
( √ ) 3<br />
2a πt<br />
∫+∞<br />
∫<br />
+∞<br />
−∞ −∞ −∞<br />
4.3.4 Kraštinės sąlygos<br />
ϕ(ξ,η,ζ)e −(ξ−x)2 +(η−y) 2 +(ζ−z) 2<br />
4a 2 t<br />
dξ dη dζ.<br />
Baigtinio strypo galuose x = 0 <strong>ir</strong> x = l palaikoma kintanti temperatūra α(t)<br />
<strong>ir</strong> β(t) – p<strong>ir</strong>mosios rūšies kraštinės sąlygos:<br />
u(t,x)| x=0 = α(t), u(t,x)| x=l = β(t).<br />
Strypo galuose yra žinoma šilumos srovė (ji proporcinga temperatūros gradijentui)<br />
– antrosios rūšies kraštinės sąlygos:<br />
∂u(t,x)<br />
∂u(t,x)<br />
∂x ∣ = γ(t),<br />
x=0<br />
∂x ∣ = δ(t).<br />
x=l<br />
Trečiosios rūšies kraštinės sąlygos – strypo galuose vyksta šiluminis<br />
spinduliavimas į aplinką:<br />
∂u(t,x)<br />
− h 0 (u(t,x) − f 0 (t))<br />
∂x<br />
∣ = 0,<br />
x=0 ∂u(t,x)<br />
+ h l (u(t,x) − f l (t))<br />
∂x<br />
∣ = 0.<br />
x=l<br />
4.3.5 Kraštinio uždavinio sprendimas Furjė metodu<br />
Baigtinio izoliuoto strypo aušinimas<br />
u t = a 2 u xx , 0 < x < l, t > 0,<br />
u(0,x) = ϕ(x),<br />
u ′ x (t,0) = 0, u′ x (t,l) = 0.<br />
Taikome kintamųjų atskyrimo metodą (4.3.1, 30 p.):<br />
Iš čia gauname<br />
T ′ (t)<br />
T(t) = −a2 λ 2 , X ′′ (x) + λ 2 X(x) = 0.<br />
T(t) = Ce −a2 λ 2t ,<br />
X(x) = Acos λx + B sin λx.