vektorregning uke 12
vektorregning uke 12
vektorregning uke 12
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
VEKTORREGNING<br />
Per<br />
80<br />
UKE <strong>12</strong><br />
SIRKELBEVEGELSE<br />
Vi veier<br />
begge<br />
80 kg<br />
I alle oppgaver<br />
og eksempler<br />
Pål
Sirkelbevegelse<br />
Per<br />
For at noe skal bevege seg i sirkel må vi ha en<br />
kraft som holder det på plass i sirkelen, i dette<br />
tilfellet er det kraften i snora.<br />
Fartens retning er til enhver tid<br />
vinkelrett på radien i sirkelen.<br />
Fartsvektoren endrer altså retning<br />
hele tiden.<br />
Fartsvektor<br />
Når kula er her har fartsvektoren<br />
denne retningen.<br />
Kraften som gjør<br />
at fartsvektoren<br />
skifter retning.<br />
Per og Pål har hver sin kule i en snor som<br />
de svinger rundt i en sirkel.<br />
Pål<br />
Påls snor ryker.<br />
Da forsvinner snorkraften<br />
og kula fortsetter rett fram i den<br />
retningen farten har i øyeblikket.<br />
2
Sentripetalkraft<br />
…er navnet på den kraften som holder noe i sirkelbevegelse.<br />
r<br />
Når man kjører karusell, må man ha en sentripetalkraft<br />
for å være med rundt. Den kraften får man ved å holde<br />
seg fast, eller ha noe å støtte seg til.<br />
S<br />
m<br />
Månen går i sirkelbane rundt jorda.<br />
Her er det gravitasjonen som er<br />
sentripetalkraft.<br />
v<br />
Dette kan være forskjellige typer krefter.<br />
Vi må i hvert tilfelle finne ut hvilken kraft<br />
som fungerer som sentripetalkraft.<br />
v<br />
m S<br />
Per<br />
Her er det snorkraften som<br />
er sentripetalkraft.<br />
Jorda<br />
3
Formelen for sentripetalkraft<br />
Pål<br />
r<br />
S<br />
m<br />
v<br />
Hvis farten<br />
dobles, trengs<br />
en sentripetalkraft<br />
som er<br />
4-dobbel!<br />
Sentripetal betyr ”som er rettet mot<br />
sentrum”. Det er altså en kraft som<br />
virker på et objekt som beveger seg i<br />
sirkelbane og er rettet mot sentrum av<br />
sirkelen.<br />
Det må også virke en sentripetalkraft<br />
når et kjøretøy tar en sving. En sving<br />
er en del av en sirkel og kraften gjelder<br />
så lenge kjøretøyet svinger.<br />
Sentripetalkraften S<br />
er avhengig av disse størrelsene:<br />
v : kulas fart<br />
r: radien i sirkelen<br />
m: kulas masse<br />
Sammenhengen gis av denne formelen<br />
S =<br />
mv 2<br />
Vi ser av formelen at vi må ha større<br />
sentripetalkraft hvis farten øker og/eller hvis<br />
radien sirkelen blir mindre.<br />
r<br />
Hvis radien<br />
halveres, må<br />
sentripetal-kraften<br />
dobles.<br />
Per
Hva er sentrifugalkraft?<br />
Sentrifugal betyr ”som fjerner seg fra sentrum”. Sentrifugalkraft<br />
betyr altså en kraft i retning fra sentrum i sirkelen.<br />
Når du kjører karusell utfører du en sirkelbevegelse. Da føler du at du<br />
trekkes utover. Denne følte kraften kalles sentrifugalkraft.<br />
Men det er ingen kraft som<br />
trekker deg utover.<br />
Det du egentlig føler er<br />
sentripetalkraften som<br />
holder deg på plass i<br />
sirkelen.<br />
Bulle<br />
Sentrifugalkraften<br />
finnes altså ikke.<br />
Det er bare en<br />
følelse.<br />
Det er det samme som når du sitter i en bil som<br />
akselerer kraftig. Du føler at det er en kraft som<br />
presser deg bakover mot seteryggen.<br />
Men det du føler er seteryggen som presser deg<br />
forover for å gi deg samme akselerasjon som bilen.<br />
5
Karusell<br />
Krefter som virker på Per er tyngden<br />
(grønn) og normalkraften fra setet (grå).<br />
Når karusellen er i ro, er disse like store.<br />
Når farten øker<br />
svinger gondolen<br />
lenger ut. Da blir<br />
horisontalkomponenten<br />
større.<br />
Og det er nødvendig<br />
når farten øker.<br />
Karusell i fart<br />
Karusell i ro<br />
Når karusellen roterer må Pål ha en<br />
sentripetalkraft for å rotere med .<br />
N er alltid vinkelrett på setet så når<br />
gondolen svinger ut får normalkraften<br />
en horisontal komponent (rød).<br />
Denne fungerer som sentripetalkraft.<br />
G<br />
N<br />
Per<br />
6
Karusell - regneeksempel<br />
Pål kjører karusell. Han veier 80 kg,<br />
radien i sirkelbanen er 6,0 m og<br />
rundetiden er 4,5 s.<br />
Vi skal først regne ut banefarten og<br />
sentripetalakselerasjonen.<br />
En runde: 2r = vT (T er rundetid)<br />
Sentripetalakselerasjon:<br />
2r<br />
2<br />
6,<br />
0<br />
v 8,<br />
4m<br />
T 4,<br />
5<br />
Vi skal beregne N og tegner vektorskjema. Vektorsummen av G og N er<br />
sentripetalkraften S (rød). Vi ser at sentripetalkraften er normalkraftens<br />
horisontalkomponent. Vertikalkomponenten balanserer tyngden.<br />
Vektorskjema<br />
G<br />
<br />
N<br />
<br />
S<br />
s<br />
2 2<br />
v 8,<br />
4<br />
a <br />
r 6,<br />
0<br />
Sentripetalkraft:<br />
11,<br />
7<br />
Normalkraft: N 2 = G 2 + S 2 = 784 2 + <strong>12</strong>20 2 N = 1450 N<br />
m<br />
Tyngden: G = mg = 809,8=784N<br />
r<br />
S = ma = 80 11,7 = <strong>12</strong>20 N<br />
S <strong>12</strong>20<br />
cos <br />
<br />
N 1450<br />
s<br />
2<br />
32,<br />
7
Kjeglependel<br />
En snor med en kule er hengt opp i punkt T. Kula<br />
har masse m og lengden av pendelen er l.<br />
Vi trekker kula ut til siden og gir<br />
den horisontal fart slik at den<br />
følger en sirkelbue med radius r.<br />
Krefter som virker<br />
på kula er<br />
gravitasjon (grønn)<br />
og snorkraft (blå).<br />
Kulas fart er v.<br />
Vi dekomponerer snorkraften:<br />
Den grå vertikalkomponenten<br />
balanserer tyngden, den røde<br />
komponenten er sentripetalkraft.<br />
Vi får en rettvinklet trekant<br />
F<br />
F<br />
F<br />
F x<br />
sin F F sin<br />
x<br />
x <br />
y<br />
F<br />
mg<br />
cos<br />
F<br />
Gsin<br />
G tan<br />
cos<br />
tan <br />
y<br />
mv<br />
r<br />
A<br />
G<br />
G<br />
F cos<br />
G F <br />
cos<br />
2<br />
F<br />
Setter inn<br />
Finner farten:<br />
v<br />
T<br />
<br />
Sentrum av<br />
sirkelbanen<br />
Vi kan finne vinkel :<br />
F<br />
F x<br />
<br />
F y = G<br />
Settes inn i ligningen for F x<br />
F x<br />
2<br />
v <br />
mv<br />
<br />
r<br />
rg<br />
2<br />
tan <br />
r<br />
l<br />
r<br />
sin<br />
<br />
l<br />
G mg<br />
8
Fly i kurve<br />
Når et fly flyr horisontalt og<br />
rett frem, er flyets tyngde<br />
balansert av løftekraften.<br />
Sentrum i<br />
svingsirkel<br />
Sentripetalkraften er rød<br />
F x = F sin <br />
F y = F cos <br />
Svingradius r<br />
er krengevinkel<br />
2<br />
Sving<br />
v<br />
Løft<br />
Tyngde<br />
F x (rød) er sentripetalkraft og F y balanserer tyngden:<br />
F x<br />
mv<br />
<br />
r<br />
Når flyet skal svinge må det<br />
krenge for at løftet skal få en<br />
komponent i retning sentrum av<br />
svingen.<br />
Løftekraften er alltid vinkelrett på<br />
vingenes plan. Vi dekomponerer<br />
løftet i x- og y-retning.<br />
<br />
F x<br />
F sin<br />
mg F cos<br />
F<br />
F y<br />
9
Fly -- regneeksempel<br />
Et fly som har fart 600 km/h skal svinge med en svingradius 10000 m,<br />
hvor mye må det krenge?<br />
Vi dekomponerer løftekraften<br />
F x<br />
F x = F sin <br />
F y = F cos <br />
mv<br />
<br />
r<br />
2<br />
Vektorskjema<br />
F sin<br />
mg F cos<br />
Det er fristende å dividere:<br />
F<br />
F<br />
x<br />
y<br />
2<br />
2<br />
F sin<br />
mv<br />
v<br />
: mg tan<br />
<br />
F cos<br />
r<br />
rg<br />
Farten må gis i m/s: 600 : 3,6 = 167m/s<br />
2<br />
2<br />
v 167<br />
tan <br />
rg 10000<br />
9,<br />
8<br />
Flyet har massen 10000 tonn = 10 7 kg<br />
Da blir løftet F = G : cos = 1,02 10 8 N<br />
<br />
15,<br />
9 <br />
F<br />
F x<br />
G<br />
F y
Bil i kurve<br />
En kurve i veien kan ses<br />
som en del av en sirkel.<br />
For at bilen skal klare<br />
kurven må det finnes en<br />
sentripetalkraft.<br />
Bildør<br />
mv<br />
R <br />
r<br />
Sentripetalkraft<br />
Vei<br />
Friksjonen fungerer som sentripetalkraft.<br />
2<br />
Sentrum i<br />
sirkelen<br />
På glatt føre kan friksjonen bli for liten til at bilen kan følge veien.<br />
Når svingen er dossert gir normalkraften<br />
bidrag til sentripetalkraften.<br />
Hvis N sin =<br />
mv 2<br />
klarer vi svingen uten friksjon<br />
r<br />
Sentripetalkraft<br />
Fartsretning<br />
Når farten i svingen blir stor, må<br />
sentripetalkraften på passasjeren<br />
være stor.<br />
<br />
<br />
N
Bil i kurve -- regneeksempel<br />
En bil veier 800 kg. Bilen kjører på glatt<br />
føre, friksjonsfaktor 0,<strong>12</strong>. Han kommer til<br />
en sving med svingradius 35 m. Svingen<br />
er dossert en vinkel 4,5<br />
Krefter som virker på bilen er<br />
tyngde, friksjon og normalkraft<br />
G = mg = 800 9,8 = 7840 N<br />
N cos = G N = 7864 N<br />
R = N = 944 N<br />
Sentripetalkraft er horisontalkomponent av N + friksjon:<br />
S = N sin + R cos = 1558 N<br />
Vi finner maksimal fart i svingen uten å gli ut:<br />
mv 2<br />
r<br />
= 1558 v = 8,2 m/s = 29,7 km/s<br />
Hvis det ikke var noen dossering?<br />
S = R = N = mg = 941 N v = 6,4 m/s = 23,1 km/s<br />
Hvilken dossering hvis vi skulle kunne kjøre i 45 km/h? 45 km/h = <strong>12</strong>,5 m/s<br />
S =<br />
mv 2<br />
r<br />
= 3571 N = N sin + N cos N cos = G<br />
mg<br />
sin<br />
mg<br />
3571N<br />
mg tan<br />
3571<br />
941<br />
cos<br />
N<br />
<br />
R<br />
G<br />
= 18,5
Loop -- hvorfor faller de ikke ned?<br />
Vogna må ha nok fart gjennom hele sirkelen. Farten er forskjellig i alle<br />
punkter på sirkelen, størst nederst og reduseres oppover. Hvis farten blir<br />
for liten faller den ned, så man sørger for å ha stor nok fart i bunnen av<br />
sirkelen.<br />
S = N - G<br />
S = N + G<br />
N<br />
G<br />
S = N<br />
Det er to krefter som virker på vogna i hvert punkt: Tyngden og normalkraft<br />
fra banen. Tyngden er lik i alle punkter, men normalkraften varierer.<br />
Sentripetalkraften er også forskjellig i hvert punkt, siden farten varierer.<br />
På figuren er satt opp sentripetalkraft, S i tre punkter.<br />
I toppen har vi S = N + G. Dvs tyngden br<strong>uke</strong>s til sentripetalkraft<br />
og da er det ingen kraft til å trekke ned mot jorda.<br />
Betingelsen for at vogna skal gå hele runden er at S > G <br />
mv 2<br />
r<br />
> mg v 2 > gr
Beregning av farten til en satelitt<br />
Anta at vi skal plassere en satelitt i<br />
høyden h = 10 000 km.<br />
Vi kan regne ut hvilken fart den skal ha i<br />
en sirkulær bane.<br />
Gravitasjonen fungerer som<br />
sentripetalkraft<br />
mM<br />
F <br />
r<br />
2 <br />
mv<br />
r<br />
2<br />
r er avstanden fra jordas sentrum til satelitten dvs r = r 0 + h <br />
v<br />
v<br />
2<br />
2<br />
<br />
<br />
M<br />
r h<br />
0<br />
11<br />
6,<br />
6710<br />
6,<br />
010<br />
6<br />
16,<br />
410<br />
3<br />
v 4,<br />
9410<br />
m / s<br />
Omløpstid<br />
24<br />
<br />
v<br />
m<br />
2,<br />
4410<br />
7<br />
<br />
F<br />
24,<br />
410<br />
6<br />
<br />
6<br />
2r<br />
2<br />
16,<br />
410<br />
2r = vT T <br />
20852s<br />
3<br />
v 4,<br />
9410<br />
= 20852:3600 h = 5,79 h<br />
M<br />
Konstanter:<br />
M = 6.010 22 kg<br />
= 6,67 10 -11<br />
r 0 = 6,4 10 6 m<br />
Hvis farten er mindre kan<br />
satelitten falle ned på jorda<br />
Hvis farten er større kan den<br />
forsvinne ut i rommet.<br />
h<br />
14
Sentrifugekarusell<br />
Krefter som virker på Pål når han henger i<br />
veggen er tyngden, friksjon og normalkraft fra<br />
veggen<br />
Kraften fra veggen, S, fungerer som sentripetalkraft:<br />
S<br />
mv<br />
<br />
r<br />
2<br />
Når karusellen har fått fart , senkes<br />
gulvet og Pål blir hengende igjen i<br />
veggen.<br />
For at Pål skal bli hengende i veggen, må R kunne balansere G.<br />
Friksjonen kan skrives slik R =S fordi S er normalkraft.<br />
mv<br />
<br />
r<br />
2<br />
v<br />
mg <br />
r<br />
2<br />
g v<br />
2<br />
gr<br />
<br />
<br />
Denne farten er den minste vi kan ha for at Pål ikke skal skli ned.<br />
Er farten høyere vil ikke R øke, men innstille seg på samme verdi som tyngden.<br />
Når karusellturen går mot slutten og farten reduseres, vil Pål gli langsomt ned.<br />
S<br />
Pål<br />
R<br />
G