Caderno de Exercícios Resolvidos de Física - Universidade Aberta
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Problema 3<br />
Eletromagnetismo – fontes do campo magnético<br />
Halliday et al. Fundamentos <strong>de</strong> <strong>Física</strong>.<br />
Resolução dos exercícios do capítulo 29, vol.3<br />
Tal como campos magnéticos têm efeitos sobre correntes, também as correntes têm efeitos sobre campos magnéticos.<br />
Nomeadamente, as correntes criam campos magnéticos, através da lei <strong>de</strong> Biot-Savart. No caso <strong>de</strong> uma corrente que<br />
percorra um fio retilíneo longo, a expressão <strong>de</strong> Biot-Savart simplifica-se e o campo magnético causado a uma<br />
<br />
distância R <strong>de</strong>sse fio tem módulo = . Para o nosso problema vem então (recor<strong>de</strong>mos que = 4 ×<br />
10 T. m/A),<br />
= <br />
2 ⇔ = 4 × 10 T. m<br />
A<br />
2<br />
106<br />
100 A<br />
⋅<br />
6,1 m = 3,3 × 10 T = 3,3 μT<br />
Este valor é cerca <strong>de</strong> 17% do valor do campo magnético terrestre no local, pelo que o erro <strong>de</strong> leitura da bússola será<br />
consi<strong>de</strong>rável.<br />
Problema 11<br />
Comecemos pelo ponto B, que é o <strong>de</strong> tratamento mais fácil. Da figura vemos quem longe da semicircunferência,<br />
temos essencialmente um ponto a uma distância <strong>de</strong> 5,00 mm <strong>de</strong> dois fios longos que conduzem correntes <strong>de</strong> 10,0 A<br />
cada um. Consequentemente, basta-nos aplicar a expressão = <br />
um campo <strong>de</strong> módulo<br />
<br />
<br />
= 4 × 10 T. m/A 10,0 A<br />
⋅<br />
2 5,00 × 10 m = 4 × 10 T = 0,4 mT<br />
para cada fio. Cada um <strong>de</strong>les causa no ponto B<br />
Para ambas as correntes o sentido do campo magnético é, da regra da mão direita, para fora da folha (⊙) e as<br />
contribuições <strong>de</strong> cada corrente somam. Assim, o campo total no ponto B é, em forma vetorial,<br />
B = 0,8 mT ⊙<br />
No ponto A a situação é ligeiramente diferente. Aqui temos um ponto que está na extremida<strong>de</strong> <strong>de</strong> duas<br />
correntes semi-infinitas (fio <strong>de</strong> cima e fio <strong>de</strong> baixo) e no centro <strong>de</strong> uma corrente semicircular. Ora como o módulo do<br />
campo magnético na extremida<strong>de</strong> <strong>de</strong> uma corrente semi-infinita é, por simetria, = <br />
vol.3., fórmula (29-7)) e o campo no centro <strong>de</strong> uma semicircunferência é = <br />
Juntando as contribuições dos dois fios e da semicircunferência temos<br />
A = + + . = <br />
<br />
(c.f. p.236 do livro <strong>de</strong> texto,<br />
<br />
, <br />
⇔ = <br />
= .<br />
<br />
4 + <br />
4 + 4 ⇔ A = 4 2 + 1 ⇔ A<br />
<br />
4 × 10<br />
=<br />
T. m<br />
⋅ 10,0 A<br />
A<br />
4 ⋅ 5,00 × 10 <br />
m<br />
2<br />
+ 1 = 1,03 × 10 T = 1,03 mT<br />
Aplicando a regra da mão direita para os fios e semicircunferência vemos que todas as contribuições apontam no<br />
sentido ⊗ e o campo total em A é então, na forma vetorial,