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adiação absorvida ao longo do caminho entre o ponto x e o satélite, é dadopor:a( h x) c ( x')∫ ∞, = ρ dx'(B.3)xE depende a distribuição de pressão e de temperatura ao longo do caminho.Na Equação B.3, c é a razão de mistura, assumida constante e ρ é adensidade atmosférica. Pode-se então escrever que:( h , x) τ ( h,a,p)τ = (B.4)Na qual a é uma temperatura ponderada do total absorvedor e p é umapressão média ponderada pela temperatura e massa. Seguindo Rodgers eWalshaw (1966), pode-se definir que:aa= c∫∞xp = cΦ∫∞x[ T ( x')] ρ ( x')Ψdx'[ T ( x')] p ( x') ρ ( x')dx'(B.5)Incorporando as Equações B.4 e B.5 em B.2, e convertendo para uma integralvertical obtém-se:I( h) B[ T ( z)] cρ( z) Φ( z)( h,a,p) ⎤ ⎡∂τ( h,a,p)dx ⎪⎧ ⎡ ⎡∂= ∫ ∞ τ⎨ ⎢−hdz⎢a⎥ − ⎢za⎪⎩ ⎢⎣⎣ ∂ ⎦ a ⎣ ∂Ψ( z) p( z) − Φ( z) p( z)⎡⎡∂τ( h,a,p) ⎤ ⎡∂τ( h,a,p)⎤−× ⎢−a( z)⎢⎥⎢⎣p⎥ ⎢⎣ ∂ ⎦ ∂ pa ⎣ ⎦p⎤ ⎤⎥ ⎥⎦ p ⎥⎦⎤⎪⎫⎥⎬dz⎥⎦⎪⎭(B. 6)Onde os subscritosaep se referem as posições no caminho à elevaçãozanterior e posterior ao ponto tangente, desde quex é uma função dedx dz é um fator geométrico associado com a conversão da integral horizontalze283