Elementy teorii obwodów - Lesław Turkiewicz
Elementy teorii obwodów - Lesław Turkiewicz
Elementy teorii obwodów - Lesław Turkiewicz
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Ostatecznie,<br />
i ′ �<br />
=<br />
s1<br />
δD1<br />
δt<br />
�<br />
· ds1 =<br />
s<br />
J ′<br />
1 · ds1 (oczywiste),<br />
a zatem, na powierzchni bryły B1 (od strony zewnętrznej) gęstość prądu przesunięcia J ′<br />
1<br />
� As/m 2 � wynosi δD1<br />
δt i analogicznie na powierzchni bryły B2.<br />
Ciągłość prądu przesunięcia w całym obszarze dielektryka będzie zapewniona, gdy na<br />
dowolnej powierzchni S (rysunek)<br />
J ′ = δD<br />
δt , a więc i′ �<br />
=<br />
S<br />
δD<br />
δt<br />
· ds,<br />
gdzie ds — wektorowy element powierzchni S.<br />
Dygresja<br />
W przypadku nieidealnego środowiska dielektrycznego /ε, γ/ wystąpi zarówno prąd<br />
przewodzenia jak i przesunięcia, a jego gęstość wypadkowa:<br />
Jw = J + J ′<br />
= γE + ε δE<br />
δt .<br />
Wypływ pełnego (wypadkowego) prądu przez powierzchnię zamkniętą Σ jest równy<br />
zero:<br />
�<br />
� ′<br />
J + J � · ds = 0 — warunek ciągłości pełnego prądu,<br />
czyli<br />
�<br />
Σ<br />
Σ<br />
Tym samym<br />
�<br />
J · ds = − J<br />
Σ<br />
′<br />
· ds = − dQ<br />
dt<br />
�<br />
dt J · ds = −dQ<br />
Σ<br />
Oczywistym jest, że wypływ prądu przewodzenia z obszaru ograniczonego powierzchnią<br />
Σ może dokonać się jedynie kosztem ubytku −dQ ładunku zawartego w tym obszarze.<br />
6
![1. â«[0,1] arctg((x +1))](https://img.yumpu.com/43148796/1/184x260/1-a01-arctgirx-1.jpg?quality=85)
Change language