Einführung in die Theoretische Physik - Institut für Physik
Einführung in die Theoretische Physik - Institut für Physik
Einführung in die Theoretische Physik - Institut für Physik
Erfolgreiche ePaper selbst erstellen
Machen Sie aus Ihren PDF Publikationen ein blätterbares Flipbook mit unserer einzigartigen Google optimierten e-Paper Software.
3. Zufallswanderer III (16. KW, R. Mahnke)<br />
Betrachte Kont<strong>in</strong>uumsgrenzfall (a → a, τ → 0):<br />
(Symmetrische) Diffusion ist (im Gegensatz zur Drift) e<strong>in</strong>e ungerichtete<br />
Bewegung. Diffusion ist e<strong>in</strong> zufälliger Prozeß. Das Galtonbrett ist e<strong>in</strong>e<br />
experimentelle Realisierung der (diskreten) Diffusion. Der Zufallswanderer<br />
ist e<strong>in</strong> e<strong>in</strong>faches Modell der Diffusion. E<strong>in</strong>e zentrale Gleichung<br />
der <strong>Physik</strong> (Nichtgleichtgewichtsdynamik, Diffusionskonstante D) ist<br />
<strong>die</strong> Diffusionsgleichung<br />
mit der Anfangsbed<strong>in</strong>gung<br />
∂p(x, t)<br />
∂t<br />
= D 2<br />
∂ 2 p(x, t)<br />
∂x 2 (11)<br />
p(x, t = 0) = δ(x − x 0 ) . (12)<br />
Die Lösung der Diffusionsgleichung ist <strong>die</strong> bekannte Normal– bzw.<br />
Gauss–Verteilung<br />
1<br />
p(x, t) = √ exp<br />
(− (x − x )<br />
0) 2<br />
. (13)<br />
2πDt 2Dt<br />
Berechnung der ersten drei Momente (k = 0, 1, 2)<br />
liefert<br />
〈x k 〉(t) =<br />
∫ +∞<br />
−∞<br />
x k p(x, t) dx . (14)<br />
〈x 0 〉(t) = 1 (15)<br />
〈x 1 〉(t) = x 0 (16)<br />
〈x 2 〉(t) = Dt + x 2 0 (17)<br />
und Varianz<br />
∆x ≡ √ 〈x 2 〉 − 〈x〉 2 = √ Dt . (18)<br />
Betrachte Erweiterung auf den Drift–Diffusion–Fall (asymmetrische Diffusion).<br />
Bewegungsgleichung (Spezialfall der Fokker–Planck–Gleichung)<br />
ist Erweiterung der Diffusionsgleichung (11) der Form<br />
∂p(x, t)<br />
∂t<br />
= −v D<br />
∂p(x, t)<br />
∂x<br />
wobei v D <strong>die</strong> Driftgeschw<strong>in</strong>digkeit ist.<br />
+ D 2<br />
∂ 2 p(x, t)<br />
∂x 2 , (19)<br />
4