5. Szintillatoren - HEPHY

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5.7 Photomultiplier  Photokathode – 1 ★ Die Kathode besteht aus photosensitivem Material, und wird meist in Form eines dünnen Films direkt auf die Innenseite des Eintrittsfensters aufgetragen. ★ Ein wichtiger Parameter der Photokathode ist die Quantenausbeute (“quantum efficieny”) η(λ). Das ist die Wahrscheinlichkeit, daß ein einfallendes Photon ein Photoelektron erzeugt. Sie ist abhängig vom Kathodenmaterial und von der Wellenlänge des einfallenden Lichtes. ★ In Metallen verlieren durch Photonen angeregte e – durch Stöße mit den zahlreichen Leitungselektronen rasch an Energie. Dadurch werden sie vor Erreichen der Oberfläche oft so stark abgebremst, daß sie die Kathode nicht verlassen können. Metalle sind daher in der Regel keine guten Photokathoden (max. Quantenausbeute η peak ≈ 0.1%, d.h. nur jedes 1000. Photon mit “optimaler” Wellenlänge erzeugt ein Photoelektron). ★ Die meisten Photokathoden werden daher aus Halbleitern gemacht, in der Regel diverse Antimonidverbindungen mit einem Alkalimetall oder Bialkaliverbindungen. Diese erreichen maximale Quantenausbeuten von 10–30%. M. Krammer: Detektoren, SS 09 Szintillatoren 55
5.7 Photomultiplier  Photokathode – 2 Tabelle: Wellenlänge für optimale Effizienz und maximale Quanten -ausbeute (quantum efficiency, Q.E.) einiger Legierungen für Photokathoden: Material max. Emission bei λ peak [nm] Q.E. @ λ peak [%] Ag–O–Cs 800 0.36 SbCs 400–440* 16–22* SbNa–KCs 420–550* 8–20* SbRb–Cs 420 26 Sb–K–Cs 400 26 Cs–Te 235 10 *je nach Mischungsverhältnis und Herstellungsprozess Bild : Quantenausbeute als Funktion der Wellenlänge für einige kommerziell erhältliche Photokathoden: Quelle (Bild und Tabelle) : W.R. Leo, Techniques for Nuclear and Particle Physics Experiments, Springer 1987 M. Krammer: Detektoren, SS 09 Szintillatoren 56
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Seite 37 und 38: 5.3.2 Organische Flüssigszintillat
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Seite 47 und 48: 5.5 Lichtleiter  Beispiele für v
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