Fricción, velocidad crítica y arrastre incipiente en régimen torrencial
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Inicio del Movimi<strong>en</strong>to de las Partículas<br />
Tomando <strong>en</strong> cu<strong>en</strong>ta (13), se concluye que el número de<br />
estabilidad <strong>crítica</strong> de las partículas (P c * ) corresponde a:<br />
P<br />
*<br />
c<br />
=<br />
Donde<br />
g<br />
FF<br />
⋅ ∆<br />
es<br />
⋅<br />
D<br />
un<br />
0<br />
factor<br />
U<br />
c<br />
⋅ Cos θ<br />
⋅<br />
de<br />
( tan φ − tan θ )<br />
forma<br />
de<br />
partículas<br />
( d D , D D , FF )<br />
El inicio del movimi<strong>en</strong>to de partículas <strong>en</strong> flujo<br />
macrorugoso ha sido estudiado por Aguirre-Pe (1975)<br />
Aguirre-Pe y Fu<strong>en</strong>tes (1990) y Aguirre-Pe et al. (1986b y<br />
1992), para un tiempo relativam<strong>en</strong>te largo.<br />
Así tambi<strong>en</strong>, Neill (1967) Ashida and Bayazit (1973),<br />
Olivero (1984) y Bathurst (1983 y 1984) experim<strong>en</strong>taron<br />
rugosidades relativas altas (0,2