Fricción, velocidad crítica y arrastre incipiente en régimen torrencial
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Movimi<strong>en</strong>to Débil e Incipi<strong>en</strong>te<br />
Ackers y White (1973).<br />
* n1<br />
− 2 * 1−<br />
n1<br />
* ⎪⎧<br />
1 τ ⋅ P D50<br />
⎪⎫<br />
* n1<br />
D35<br />
*<br />
Φ = K 1⎨<br />
− 1 C<br />
* 1 1<br />
0 P<br />
− n<br />
⎬<br />
⎪⎩<br />
A C D ⎪⎭<br />
D<br />
Donde P * 0<br />
35<br />
50<br />
es el número de estabilidad, K1 , A, m y n1 son<br />
funciones empíricas del número Reynolds específico de las<br />
partículas, también conocido como “diámetro<br />
adim<strong>en</strong>sional” (D * ).<br />
D<br />
*<br />
=<br />
D<br />
35<br />
⎧ ∆ ⋅<br />
⎨<br />
⎩ν<br />
( 29)<br />
El coefici<strong>en</strong>te de Chezy indicado <strong>en</strong> (29) está asociado un<br />
fondo plano y una sumerg<strong>en</strong>cia alta:<br />
*<br />
⎡ a ⋅ d ⎤<br />
C<br />
0 = 32 ⋅ log ⎢ ⎥<br />
⎣ D35<br />
⎦<br />
Donde a=10 para fondos planos y sin pres<strong>en</strong>cia de<br />
transporte.<br />
44<br />
2<br />
m<br />
g<br />
⎫<br />
⎬<br />
⎭<br />
1<br />
3<br />
( 31)<br />
( 30)
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