Fricción, velocidad crítica y arrastre incipiente en régimen torrencial
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Inicio del Movimi<strong>en</strong>to de las Partículas<br />
El gráfico indica que para para p<strong>en</strong>di<strong>en</strong>tes altas y una baja<br />
sumerg<strong>en</strong>cia relativa, el esfuerzo de corte crítico<br />
adim<strong>en</strong>sional carece de s<strong>en</strong>tido.<br />
Los datos experim<strong>en</strong>tales muestran que τ c * crece con la<br />
p<strong>en</strong>di<strong>en</strong>te, y decrece d/D, como también fue observado<br />
por Bathurst et al (1983, 1984).<br />
Por el contrario, sustituy<strong>en</strong>do (19) <strong>en</strong> (18) se obti<strong>en</strong>e una<br />
relación explicita para P c * . Vale recordar que los<br />
coefici<strong>en</strong>tes pres<strong>en</strong>tados <strong>en</strong> (18) no son constantes.<br />
Tomando valores medios conv<strong>en</strong>i<strong>en</strong>tes, se obti<strong>en</strong>e una<br />
relación s<strong>en</strong>cilla para P c * :<br />
P c<br />
*<br />
=<br />
0,<br />
9<br />
+<br />
0,<br />
5<br />
⎛<br />
⋅ ln ⎜<br />
⎝<br />
( 20)<br />
Esta función se muestra para:<br />
α=1,8; β=2,6; (δ 2 /δ 1 ) 1/2 =1,9<br />
d<br />
D<br />
0<br />
⎞ D<br />
⎟ + 1,<br />
3<br />
⎠ d<br />
0<br />
32