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Transistores bioolares 215
Dado que los parámetros o. y y, dependen fundamentalmente de las características de diseño
del propio transistor, es lógico esperar que los valores an,y Fo,dependan de estos parámetros. Así
la relación [9.7] permite obtener una ecuación para calcular el valor d" cr,,,.En efecto:
I^ I^ I^
( ,p ( ./) L,l,
u,t,=¡-¡¡=f't-+f=UrT
L,1' L.il L.l) L,l' L,u
t9.l ll
Similarmente, a partir de la relación [9.9] y utilizando la ley de Kirchhoff para el nudo de corriente
formado en el transistor:
I-= I^+ I-
LDL
le.t2l
se obtiene:
te. l3l
la cual relaciona entre sí los dos factores de ganancia en coriente continua. Utilizando ecuaciones
similares se obtiene análogamente para los parámetros de pequeña señal:
B*_
'
0
I -cr
le.t4)
A partir de estos parámetros es posible relacionar directamente las corrientes en los circuitos de
entrada y salida en las dos configuraciones señaladas en la Figura 9.6. Así, para la configuración
de base común se obtiene de las ecuaciones [9.2] y [9.1]:
Ir= Ir.r* Ir.r= aurlul Ir.u
te.1sl
En esta ecuación, 1.,,, se interpreta como la coniente total en la unión de colector (coincide aproximadamente
con la corriente de minoritarios) cuando el emisor está en circuito abierto (1¿= 0).
Frecuentemente el valor de Ir., se representa por Iruo, significando con los dos primeros subíndices
(CB) los dos terminales a través de los cuales fluye la comiente y con el tercero (O) el estado
de circuito abierto del tercer terminal. De acuerdo con esta notación la corriente de colector suele
escribirse como:
Ir= CLurlrl Irru
te. r6l
Así mismo, para la configuración de emisor común tendremos:
Resolviendo para Ir:
Ir= u",,,(lu+ Id + IcBo
cx,,
I. I^ IJI. O,,
R.._L_(_L¿_(t(
v''- Iu Ir-+- r-u¿a- r-0,-
I^^t
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