5. ANDREI SAJAROV MOSTRO QUE UNODE LOS REQUISITOS para <strong>la</strong> creación <strong>de</strong><strong>materia</strong> es <strong>la</strong> pérdida <strong>de</strong>l equilibrio térmico.Si <strong>la</strong>s consi<strong>de</strong>raciones térmicas seaña<strong>de</strong>n a <strong>la</strong> situación hipotética ilustradaen <strong>la</strong> figura 4, pue<strong>de</strong> surgir una asimetríabariónica. En equilibrio térmico está el interior<strong>de</strong> una ol<strong>la</strong> cerrada: el líquido entray sale <strong>de</strong> <strong>la</strong> fase gaseosa a velocida<strong>de</strong>siguales. La expansión <strong>de</strong>l universo equivalea quitar <strong>la</strong> tapa <strong>de</strong> <strong>la</strong> ol<strong>la</strong>. A medidaque el universo se enfría, alcanza unatemperatura en <strong>la</strong> que dos quarks carecenya <strong>de</strong> suficiente energía para producir unbosón pesado X.La búsqueda <strong>de</strong> vio<strong>la</strong>ciones <strong>de</strong> <strong>la</strong>simetría CP ha sido una pasión <strong>de</strong>los físicos <strong>de</strong> partícu<strong>la</strong>s <strong>de</strong>s<strong>de</strong> losaños cincuenta. Antes se creía queCP era una simetría exacta. Se violo erróneo <strong>de</strong> esta creencia cuandolos experimentos <strong>de</strong> 1964 <strong>de</strong> JamesChristenson, James Cronin, Val Fitchy Rene Tur<strong>la</strong>y, <strong>de</strong>l Laboratorio Nacional<strong>de</strong> Brookhaven, encontraronun proceso que vio<strong>la</strong>ba <strong>la</strong> simetríaCP, aunque sólo un poco. Dos partícu<strong>la</strong>ssupuestamente distintas resultaronser una misma, el kaón.Se <strong>de</strong>mostró que el kaón neutro se<strong>de</strong>sintegraba en estados con diferentesvalores <strong>de</strong> CP.Sin embargo, <strong>la</strong> vio<strong>la</strong>ción <strong>de</strong> CP en<strong>la</strong>s <strong>de</strong>sintegraciones <strong>de</strong> los kaones estan débil, que ni siquiera pue<strong>de</strong> crearuna asimetría bariónica tan pequeñacomo <strong>la</strong> que se observa. Se esperaque se <strong>de</strong>scubran fuentes mayores<strong>de</strong> vio<strong>la</strong>ción <strong>de</strong> CP. <strong>El</strong> experimentoBaBar, <strong>de</strong>l Centro <strong>de</strong>l ColisionadorLineal <strong>de</strong> Stanford, y un experimentojaponés análogo, Belle, están ahorabuscando vio<strong>la</strong>ciones <strong>de</strong> CP en<strong>la</strong>s interacciones <strong>de</strong> ciertos quarkspesados.Burbujas y masaCon el <strong>de</strong>scubrimiento experimental<strong>de</strong> <strong>la</strong> vio<strong>la</strong>ción <strong>de</strong> CP, Sajarov tuvouna realidad física que le inspirasei<strong>de</strong>as acerca <strong>de</strong>l <strong>origen</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong> <strong>materia</strong>.No sabía que otro <strong>de</strong> sus criterios <strong>de</strong>vio<strong>la</strong>ción <strong>de</strong> simetrías, <strong>la</strong> necesidad<strong>de</strong> vio<strong>la</strong>ción <strong>de</strong>l número bariónico,se cumpliría en el mo<strong>de</strong>lo estándar<strong>de</strong> <strong>la</strong> física <strong>de</strong> partícu<strong>la</strong>s por medio<strong>de</strong> cierto proceso, el esfalerón (<strong>de</strong>lgriego “caer”).<strong>El</strong> mo<strong>de</strong>lo estándar unifica el electromagnetismoy <strong>la</strong> fuerza nucleardébil en unas interacciones electrodébiles,con <strong>la</strong>s correspondientes partícu<strong>la</strong>s.<strong>El</strong> esfalerón es cierta interacciónconcreta predicha por el mo<strong>de</strong>loestándar. Involucra nueve quarks ytres partícu<strong>la</strong>s ligeras <strong>de</strong> <strong>la</strong> c<strong>la</strong>se <strong>de</strong>los leptones, que se pue<strong>de</strong>n contar <strong>de</strong>manera parecida a como se cuentanlos bariones. Descubierto como resultadomatemático en 1984 por FransKlinkhamer y Nicho<strong>la</strong>s Manton (ahoraen <strong>la</strong>s Universida<strong>de</strong>s <strong>de</strong> Karlsruhey Cambridge, respectivamente), elesfalerón no se ha confirmado experimentalmente,aunque ningún teóricoduda <strong>de</strong> su vali<strong>de</strong>z.Para que tenga lugar <strong>la</strong> vio<strong>la</strong>ciónbariónica, se juntan tres quarks <strong>de</strong>cada una <strong>de</strong> <strong>la</strong>s “generaciones” <strong>de</strong>lmo<strong>de</strong>lo estándar —<strong>la</strong> <strong>de</strong> los dosquarks ligeros (arriba y abajo) yotras dos <strong>de</strong> quarks más pesados,<strong>de</strong>scubiertos en los experimentos aaltas energías <strong>de</strong> los aceleradores—con un leptón <strong>de</strong> cada generación <strong>de</strong>leptones correspondiente. A baja temperatura,este proceso requiere quese produzca un efecto túnel cuántico,una transición <strong>de</strong>l sistema microscópicoque normalmente requeriría unaporte <strong>de</strong> energía.dirección<strong>de</strong>l espínCpartícu<strong>la</strong>antipartícu<strong>la</strong>EMMA SKURNICK/American Scientistpartícu<strong>la</strong> <strong>de</strong>xtrógirapartícu<strong>la</strong> levógira6. LAS LEYES DE SAJAROV también requieren <strong>la</strong> asimetría <strong>de</strong> ciertas transformaciones<strong>de</strong> partícu<strong>la</strong>s. Una <strong>de</strong> <strong>la</strong>s simetrías <strong>de</strong> partícu<strong>la</strong>s es <strong>la</strong> conjugación <strong>de</strong> carga(C), <strong>la</strong> simple transformación <strong>de</strong> una partícu<strong>la</strong> en su antipartícu<strong>la</strong> (<strong>de</strong>recha). Otraes <strong>la</strong> paridad (P), que transforma una partícu<strong>la</strong> <strong>de</strong>xtrógira en una partícu<strong>la</strong> levógiray, por lo tanto, con espín opuesto. La combinación <strong>de</strong> <strong>la</strong>s dos transformaciones seconoce como CP. Des<strong>de</strong> los años cincuenta se buscaron vio<strong>la</strong>ciones <strong>de</strong> CP, antesconsi<strong>de</strong>rada una simetría rigurosa. En 1964 se encontró un proceso que vio<strong>la</strong>débilmente <strong>la</strong> simetría CP; nuevos experimentos en Estados Unidos y Japón estánbuscando fuentes <strong>de</strong> vio<strong>la</strong>ciones más intensas <strong>de</strong> CP.PCPINVESTIGACIÓN Y CIENCIA, junio, 2005 53
neutrino muleptón tauLa probabilidad <strong>de</strong> ese efecto túneles tan pequeña, que no se esperaríaver que ocurriese en el <strong>la</strong>boratorio oen el universo observable. ¿De dón<strong>de</strong>le viene su importancia, pues? Dieron<strong>la</strong> respuesta Kuzmin, Valery Rubakovy Mikhail Shaposhnikov en 1985: a<strong>la</strong>s altas temperaturas <strong>de</strong>l universoprimitivo, <strong>la</strong> barrera energética queevita <strong>la</strong> vio<strong>la</strong>ción bariónica podríasuperarse con energía térmica. Es<strong>de</strong>cir: a altas temperaturas sí ocurrem=0m>0m>0<strong>la</strong> interacción esfalerónica. Aún másimportante es <strong>la</strong> disminución, e inclusoanu<strong>la</strong>ción, <strong>de</strong> <strong>la</strong> barrera energéticaa temperaturas suficientementeelevadas.La aceptación general <strong>de</strong> <strong>la</strong> vali<strong>de</strong>z<strong>de</strong>l esfalerón por parte <strong>de</strong> losteóricos significa que dos <strong>de</strong> los trescriterios <strong>de</strong> Sajarov —<strong>la</strong> vio<strong>la</strong>ción<strong>de</strong> <strong>la</strong> simetría CP y <strong>la</strong> vio<strong>la</strong>ción <strong>de</strong>lnúmero bariónico— se cumplen en<strong>la</strong> naturaleza. ¿Existe un proceso quem>0m=0m>0m>0m>0m=08. SEGUN LA TEORIA ELECTRODEBIL, se formaron burbujas mientras <strong>la</strong>s altas temperaturas<strong>de</strong>l universo primitivo se enfriaban. En su interior, <strong>la</strong>s partícu<strong>la</strong>s tenían masa y <strong>la</strong>física era <strong>la</strong> ordinaria; <strong>la</strong> fase <strong>de</strong> fuera <strong>de</strong> <strong>la</strong>s burbujas carecía <strong>de</strong> masa. Las burbujasse expandieron hasta que por fin eliminaron <strong>la</strong> fase exótica sin masa mediante una“transición <strong>de</strong> fase <strong>de</strong> primer or<strong>de</strong>n”.Q 1Q 3Q 27. LA VIOLACION DEL NUMERO BARIO-NICO quizá se <strong>de</strong>ba a una <strong>de</strong>terminadainteracción entre quarks y leptones, dosgran<strong>de</strong>s c<strong>la</strong>ses <strong>de</strong> partícu<strong>la</strong>s elementales.En el<strong>la</strong> intervendrían quarks <strong>de</strong> <strong>la</strong>s tresgeneraciones <strong>de</strong>l mo<strong>de</strong>lo estándar <strong>de</strong> <strong>la</strong>spartícu<strong>la</strong>s elementales y un leptón <strong>de</strong>cada una <strong>de</strong> <strong>la</strong>s correspondientes generaciones<strong>de</strong> leptones (izquierda). A bajastemperaturas, esa interacción requiere un“túnel cuántico”, don<strong>de</strong> el sistema acometeuna transición que, en condicionesnormales, <strong>de</strong>mandaría una aportación <strong>de</strong>energía (arriba). Figuradamente hab<strong>la</strong>ndo,el sistema abre un “túnel” a través <strong>de</strong>una barrera <strong>de</strong> energía. A temperaturasmás altas, <strong>la</strong> transición pue<strong>de</strong> sobrepasar<strong>la</strong> barrera: se realiza una interacción <strong>de</strong>esfalerón.satisfaga <strong>la</strong> tercera condición, <strong>la</strong> pérdida<strong>de</strong>l equilibrio térmico? Si asífuera, compren<strong>de</strong>ríamos el tamaño<strong>de</strong> <strong>la</strong> asimetría bariónica a partir <strong>de</strong>principios conocidos, sin tener queestablecer nuevas hipótesis, y dispondríamos<strong>de</strong> condiciones restrictivaspara cualesquiera nuevas i<strong>de</strong>as físicasque predijesen un valor distinto <strong>de</strong><strong>la</strong> asimetría bariónica.Antes el agua hirviente ha servido<strong>de</strong> ejemplo <strong>de</strong> pérdida <strong>de</strong>l equilibriotérmico. Hay un proceso con ese mismoefecto en <strong>la</strong> teoría electrodébil aaltas temperaturas, pero opuesto a loque suce<strong>de</strong> cuando el agua hierve.En el universo primitivo se formaronburbujas a medida que el universose enfriaba. La fase existente fuera<strong>de</strong> <strong>la</strong>s burbujas no era usual; enesa fase <strong>la</strong>s partícu<strong>la</strong>s carecían <strong>de</strong> <strong>la</strong>masa que tienen <strong>de</strong> ordinario. Sólo<strong>de</strong>ntro <strong>de</strong> <strong>la</strong>s burbujas <strong>la</strong>s partícu<strong>la</strong>srecuperaban sus masas y generaban<strong>la</strong> física que conocemos. Las burbujasse expandieron y, finalmente,excluyeron <strong>de</strong>l universo toda <strong>la</strong> faseexótica sin masa. Un proceso <strong>de</strong> estetipo constituye una transición <strong>de</strong> fase<strong>de</strong> primer or<strong>de</strong>n.¿Qué re<strong>la</strong>ción guarda ello con <strong>la</strong>bariogénesis? En esta teoría los esfa-EMMA SKURNICK/American Scientistelectrón54 INVESTIGACIÓN Y CIENCIA, junio, 2005