Méthodes sismiques 10 - Anisotropie - liamg

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Vitesse de phase et vitesse de groupe Introduction Théorie de base Équation d’onde Vitesse de phase et de groupe Symétries Paramètres de Thomsen VTI – vitesse de phase et de groupe Méthode de Backus Anisotropie et AVO Anisotropie et NMO Courbure d’indicatrice non hyperbolique Estimation de l’anisotropie Annexe Références Les éléments G ik constituent la matrice de Christoffel et valent G ik = c ijkl n j n l . (7) L’équation de Christoffel décrit un système à 3 valeurs propres pour ρV 2 ; Pour une phase (lenteur) donnée, l’équation (6) nous donne ainsi trois vitesses de phase, une rapide qui correspond à l’onde P et deux lentes (ondes S) ; Dans un milieu anisotrope, ces composantes ne sont pas nécessairement parallèles ou perpendiculaires à n : il n’y a pas d’onde purement longitudinale ou transversale ; on nomme le mode rapide « quasi-P » (ou qP), et les modes lents « quasi-S 1 » et « quasi-S 2 »(ou qS).
Vitesse de phase et vitesse de groupe Introduction Théorie de base Équation d’onde Vitesse de phase et de groupe Symétries Paramètres de Thomsen VTI – vitesse de phase et de groupe Le vecteur de la vitesse de groupe (V G ) indique la direction et la vitesse à laquelle se propage l’énergie, et détermine ainsi le rai sismique ; source Méthode de Backus Anisotropie et AVO Anisotropie et NMO θ ψ Courbure d’indicatrice non hyperbolique Estimation de l’anisotropie Annexe Références rai vecteur de vitesse de phase k front d’onde V G est perpendiculaire au front d’onde ; θ est l’angle du vecteur de lenteur p par rapport à la verticale ; ϕ est l’angle du rai sismique par rapport à la verticale.
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