Méthodes sismiques 10 - Anisotropie - liamg

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Généralités Introduction Théorie de base Anisotropie et AVO Amplitude au champ lointain Coefficient de réflexion Anisotropie et NMO Courbure d’indicatrice non hyperbolique Estimation de l’anisotropie Annexe Références En analyse AVO, on étudie la variation du coefficient de réflexion en fct de l’angle d’incidence (et non la variation de l’amplitude comme le nom l’indique...) ; Comme on peut s’en douter, le coefficient de réflexion entre deux milieux sera affecté par une anisotropie (d’un ou des deux milieux) ; Si la ou les couches supérieures sont anisotropes, la propagation (et l’amplitude) de l’onde sera conditionnée par cette anisotropie ; on observe une focalisation ou « défocalisation » de l’énergie respectivement dans les zones de plus ou moins forte concentration de rais sismiques ; il faut pouvoir corriger ces effets pour calculer correctement les coefficients de réflexion.
Amplitude au champ lointain Introduction Théorie de base Anisotropie et AVO Amplitude au champ lointain Coefficient de réflexion Anisotropie et NMO Courbure d’indicatrice non hyperbolique Estimation de l’anisotropie Annexe Références Pour les milieux VTI à faible anisotropie, une source ponctuelle F à l’origine et un récepteur à (r, z), l’amplitude au champ lointain est (Tsvankin, 2005) A(R, θ) = F u 4πρV 2 (θ)R } {{ } isotrope 1 √ ( ) , (31) sin ψ sin θ 1 + V 1 d2 V dθ 2 où R = √ z 2 + r 2 et F u est la projection de F sur le vecteur de déplacement. Pour une onde P, nous avons (sous condition |ɛ| ≪ 1, |δ| ≪ 1) F u 1 − 2(ɛ − δ) sin 2 2θ + δ sin 2 θ A P (R, θ) = 4πρVP0 2 R . (32) 1 + 2δ Pour une onde SV, nous avons (sous condition |σ| ≪ 1) F u 1 − 2σ sin 2 2θ + σ sin 2 θ A SV (R, θ) = 4πρVS0 2 R . (33) 1 + 2σ
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