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19<br />
obtenir des rendements plus élevés, mais les lois de la thermodynamique<br />
découlant de l’application des fonctions U et G déterminent la somme maximale<br />
de travail qu’un système quelconque peut fournir de façon spontanée. Ce maximum<br />
ne peut être atteint, puisqu’il suppose que les réactions sont menées de<br />
façon thermodynamiquement réversible, ce qui implique une vitesse infiniment<br />
lente et un équilibre permanent avec l’extérieur. Aucune réaction réelle ne peut<br />
respecter ces conditions.<br />
LA FONCTION DE GIBBS<br />
ET LA CONSTANTE D’ÉQUILIBRE<br />
La différentielle de la fonction U (Éq.16) donne<br />
dU dE d(TS)<br />
dU dE (TdS SdT) dE TdS SdT<br />
Comme dE est égal à (q PdV) (Éq.3) et que q TdS (Éq.6), l’égalité précédente<br />
devient<br />
dU (TdS PdV) TdS SdT -PdV SdT (Éq.18)<br />
Il s’ensuit que<br />
∂U<br />
(Éq.19)<br />
∂T<br />
<br />
V<br />
-S<br />
et <br />
∂U<br />
T<br />
-P<br />
∂V<br />
La différentielle de la fonction G,<br />
G H TS E PV TS U PV<br />
s’écrit<br />
dG dU d(PV) dU PdV VdP<br />
Le remplacement de dU par sa valeur issue de l’équation 18 donne<br />
dG -PdV SdT PdV VdP -SdT VdP<br />
Ainsi, on déduit<br />
∂G<br />
∂P<br />
<br />
T<br />
V<br />
(Éq.20)<br />
(Éq.21)<br />
Appliquée à un gaz parfait, pour lequel V = nRT/P, l’expression précédente<br />
devient<br />
∂G<br />
∂P<br />
<br />
T<br />
nRT/P<br />
L’intégration de cette expression par rapport à P donne<br />
G G 0 nRT lnP<br />
où G 0 représente la valeur que prend G quand P 1. G 0 , correspond donc à<br />
l’énergie de Gibbs standard. On préfère écrire l’expression précédente sous la<br />
forme<br />
G n(µ 0 RT lnP)<br />
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