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19<br />

obtenir des rendements plus élevés, mais les lois de la thermodynamique<br />

découlant de l’application des fonctions U et G déterminent la somme maximale<br />

de travail qu’un système quelconque peut fournir de façon spontanée. Ce maximum<br />

ne peut être atteint, puisqu’il suppose que les réactions sont menées de<br />

façon thermodynamiquement réversible, ce qui implique une vitesse infiniment<br />

lente et un équilibre permanent avec l’extérieur. Aucune réaction réelle ne peut<br />

respecter ces conditions.<br />

LA FONCTION DE GIBBS<br />

ET LA CONSTANTE D’ÉQUILIBRE<br />

La différentielle de la fonction U (Éq.16) donne<br />

dU dE d(TS)<br />

dU dE (TdS SdT) dE TdS SdT<br />

Comme dE est égal à (q PdV) (Éq.3) et que q TdS (Éq.6), l’égalité précédente<br />

devient<br />

dU (TdS PdV) TdS SdT -PdV SdT (Éq.18)<br />

Il s’ensuit que<br />

∂U<br />

(Éq.19)<br />

∂T<br />

<br />

V<br />

-S<br />

et <br />

∂U<br />

T<br />

-P<br />

∂V<br />

La différentielle de la fonction G,<br />

G H TS E PV TS U PV<br />

s’écrit<br />

dG dU d(PV) dU PdV VdP<br />

Le remplacement de dU par sa valeur issue de l’équation 18 donne<br />

dG -PdV SdT PdV VdP -SdT VdP<br />

Ainsi, on déduit<br />

∂G<br />

∂P<br />

<br />

T<br />

V<br />

(Éq.20)<br />

(Éq.21)<br />

Appliquée à un gaz parfait, pour lequel V = nRT/P, l’expression précédente<br />

devient<br />

∂G<br />

∂P<br />

<br />

T<br />

nRT/P<br />

L’intégration de cette expression par rapport à P donne<br />

G G 0 nRT lnP<br />

où G 0 représente la valeur que prend G quand P 1. G 0 , correspond donc à<br />

l’énergie de Gibbs standard. On préfère écrire l’expression précédente sous la<br />

forme<br />

G n(µ 0 RT lnP)<br />

Les Éditions Études Vivantes © 2001 - Autorisation de reproduire réservée aux utilisateurs de Chimie des solutions, Reger, Goode & Mercer.

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