Etude du transfert de masse réactif Gaz-Liquide le long de plans ...

Yacine HAROUN
Chapitre 1 : Introduction Générale
Expérimentalement, il est très difficile d'accéder aux concentrations du soluté A à l'interface.
On introduit alors des coefficients de transfert globaux définis par :
K
L
ϕ
=
C *
− C
L
L
ϕ
et KG
=
*
C − C
G
G
(1. 4)
où C G *, C L * désignent les concentrations qui seraient en équilibre avec les concentrations C G , C L .
La combinaison des équations (1.3) et (1.4) permet de relier les coefficients globaux de transfert
aux coefficients de transfert du film par :
1 He
= 1 +
K k k
(1. 5)
G
G
L
1
K
L
1 1
= +
(1. 6)
k Hek
L
G
Ainsi, l’inverse des coefficients globaux de transfert est assimilé à une résistance globale définit
comme la somme des résistances partielles dans les deux couches limites de part et d'autre de
l'interface.
1.4.1-Transfert de matière sans réaction chimique « absorption physique »
Modèle du double film (1924)
La théorie du double film (figure 1.6) de Lewis et Whitman (1924) suppose que la
résistance au transfert est localisée dans deux films d’épaisseurs δ G et δ L placés en série de part
et d’autre de l’interface où l’on postule l’équilibre thermodynamique. Dans chacun de ces
films, on suppose que l’écoulement est laminaire et que le transfert de matière est gouverné
par la diffusion moléculaire unidirectionnelle stationnaire. Au delà de ce film, l’écoulement est
tel que les compositions sont considérées comme uniformes. La concentration en gaz dissous
dans le film décroît jusqu’au bord intérieur du film c’est-à-dire au sein du liquide (figure 1.6).
δ
G
δ
L
Figure 1.6- Modèle du film
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