LE RAYONNEMENT, SON ROLE ET SA MESURE 32Exitance planétaire : M = M diffusion + M thermique = A. E s4 + B.σ.T4 , où A ≈ 30% <strong>et</strong> T <strong>son</strong>t l'albédo<strong>et</strong> la température planétaires. Avec l'approximation {B = (1-A)}, l'équilibre radiatif (i.e.,M =E s4 ) implique : σ.T4 =E s4 . Par suite : (1-A).σ.T4 = 240 W.m -2 <strong>et</strong> T ≈ 255K.La grandeur visuelle associée à dΦ dFestdS dS . Son unité est le lux (lm.m-2 ).• Intensité Energétique (W.sr -1 dΦ) : I(θ,φ) =dΩLa distribution directionnelle <strong>du</strong> rayonnement réfléchi ouémis est souvent anisotrope. Elle est représentée parl'intensité énergétique (flux énergétique par unité d'anglesolide selon une direction donnée). Ici, toute direction estnotée Ω <strong>et</strong> est repérée par les angles zénithal θ <strong>et</strong>azimutal φ <strong>du</strong> système d'Euler (θ∈[0 π], φ∈[0 2π]). AvecdS la surface de la sphère de rayon r couverte par dΩ,l'angle solide (Ω, dΩ) centré sur Ω (θ,φ) (Figure 32) est2ππ/2dSdΩ = sinθ.dθ.dφ =r 2 , où ⌡ ⌠ dφ. ⌡ ⌠ Figure 32sinθ.dθ = 2π.Angles zénithal θ <strong>et</strong> azimutal φ.0 0La grandeur visuelle équivalente à I est l'intensité visuelle dF . Son unité est le candéladΩ(cd). C'est l'intensité d'une bougie à 555 nm. On a 1 W.sr -1 ≈ 685 cd.xzdΣθrφ(Ω,dΩ)• Luminance Energétique (W.m -2 .sr -1 d 2 Φ) : L Σ (θ,φ) =dΩ.dΣ appLa luminance L Σ (Ω) est le flux énergétique par unité d'angle solide (dΩ) <strong>et</strong> de surfaceapparente dΣ app selon la direction (Ω). La surface apparente dΣ app d'une surface dΣ est laprojection de dΣ dans le plan normal à (Ω). On a : dΣ app = dΣ.|Ω - .Ω - n|, où (Ω - n) est le vecteurunité normal à la surface dΣ. Par suite : dΣ app = dΣ.cosθ, où θ est l'angle entre (Ω) <strong>et</strong> (Ω - n).Selon les cas, dΣ est une surface qui intercepte, ém<strong>et</strong> ou diffuse.Une source est dite homogène si <strong>sa</strong> luminance est constante en tout point. Elle est diteisotrope si <strong>sa</strong> luminance ne dépend pas de la direction (Ω) selon laquelle elle diffuse ouém<strong>et</strong> le rayonnement. Une surface solide isotrope est dite lambertienne. On a alors :M Σ = π.L Σ car M Σ = ⌡⌠ L Σ (Ω).|Ω - .Ω - n|.dΩ = L Σ (Ω).⌡⌠ |Ω - .Ω - n|.dΩ = π.L Σ2πDe même, l'éclairement E Σ d'une surface Σ <strong>du</strong> à un éclairage L(Ω) isotrope est E Σ = π.LAlors que l'éclairement <strong>et</strong> l'intensité <strong>du</strong>s à une source ponctuelle varient en r -2 par rapport àcelle-ci, la luminance se propage <strong>sa</strong>ns atténuation dans le vide. Ceci est illustré ici avec lecas d'un capteur qui vise selon la direction (Ω c ) une surface dΣ de luminance L Σ (Figure33). L'optique a une pupille d'entrée de surface dS c <strong>et</strong> un demi angle d'ouverture α c Lasurface dΣ "voit" dS c selon l'angle solide dω. L'angle solide de l'ouverture <strong>du</strong> capteur est :2π α c∆Ω c = ⌡ ⌠dφ.⌡ ⌠ sinθ.dθ = 2π.(1-cosα c ) ≈ π.α 2 c si α c
LE RAYONNEMENT, SON ROLE ET SA MESURE 33Pupille d'entrée dScdΣθdωdΩcPlan imageθcRayons terrestresαdθdPupille de sortie(focale f, diamètre D)2 α cAltitude <strong>du</strong> capteurPointimage dSdFigure 33: Conservation de la luminance dans le vide.dΣ envoie sur le capteur : Φ c = E.dS c = L Σ .dω.cosθ.dΣoù θ = angle entre (Ω c ) <strong>et</strong> normale locale à dΣ.dΣ.cosθ.dω = dΩ c .dS c .cosθ c ⇒ Φ c = L Σ .dΩ c .dS c .cosθ coù θ c = angle entre (Ω c ) <strong>et</strong> l'axe optique <strong>du</strong> capteur.En fait, le capteur <strong>mesure</strong> Φ c = L Σ'.dΩ c .dS c .cosθ coù L Σ' = luminance <strong>du</strong>e à dΣ au niveau de dS c .⇒ La luminance se conserve dans le vide : L Σ = L Σ 'Pour une surface Σ composée de p<strong>et</strong>its pay<strong>sa</strong>ges deluminance L(r,Ω) <strong>et</strong> de taille < aire ∆x.∆y des pixels:Φ c ≈ dω. ⌡ ⌠ L(x,y,Ω).cosθ.dx.dy = dS c . ⌡ ⌠ L(x,y,Ω c ).cosθ c .dΩ c∆Ω c∆x,∆yDémonstration : L d = L Σ .dω.dΣ.cosθ est l'éten<strong>du</strong>e géométrique <strong>du</strong> pinceau sous lequel dΣ voit dS c . De même, si dΩ d estl'angle solide sous lequel un élément dS d <strong>du</strong> plan image voit la pupille de sortie <strong>et</strong> θ d l'angle quirepère tout pixel (surface dS d ) <strong>du</strong> plan image, dΩ d .dS d .cosθ d est l'éten<strong>du</strong>e géométrique <strong>du</strong>pinceau sous lequel dS d voit la pupille de sortie. Suppo<strong>son</strong>s vérifiée l'approximation usuelle dessinus d'Abbe "dΣ.cosθ.sin 2 α Σ = dS d .cosθ d .sin 2 α d , où α Σ <strong>et</strong> α d <strong>son</strong>t les demi angles sous lesquelsles pupilles d'entrée <strong>et</strong> de sortie <strong>son</strong>t respectivement vues par dΣ <strong>et</strong> dS d . Vu que dω ≈ 2π.(1-cosα Σ ) ≈ π.sinα 2 Σ <strong>et</strong> dΩ d ≈ 2π.(1-cosα d ) ≈ π.sinα 2 d, on a "dω.dΣ.cosθ = dΩ d .dS d .cosθ d " : un systèmeoptique conserve l'éten<strong>du</strong>e géométrique. Vu que l'énergie est conservée (i.e., Φ c = Φ d ) laluminance L d incidente sur dS d est donc égale à la luminance L Σ issue de dΣ. Avec une optique de pupille de sortie de focale f <strong>et</strong> de diamètre D : Φ d π.D 2 .cos 4 θ d=L Σ 4.f 2 .dS d Pourquoi en haut de l'atmosphère (Figure 7), la Terre diffuse (≈14W/m 2 ) moins qu'elleém<strong>et</strong> ≈21W/m 2 , alors que la luminance spectrale (Figure 80) "visible" (≈ 50W/m 2 /sr/µm)est très supérieure à la luminance "infrarouge thermique" à ≈ 10µm (≈ 5W.m -2 .sr -1 .µm -1 ).La quantité lumineuse associée à la luminance énergétique est la luminance lumineuse(cd.m -2 ). L'œil distingue une large gamme de luminances : 3 10 -6 à 3 10 5 cd.m -2 (limited'éblouissement). La luminance d'un écran vidéo est en général ≈ 10-10 3 cd.m -2 .• 3 ers moments de la luminance : à l'ordre n (n) = 14π . ⌡⌠ L(r,Ω).cos n θ.dθ où n ∈ [1 3]4π- Luminance moyenne (W.m -2 .sr -1 ) : 4π = 14π . ⌡⌠ L(r,Ω).dΩ = (0)4πA l'équilibre radiatif, l'énergie L(r,Ω).dS.dΩ.dt qui traverse selon (Ω) pendant un temps dt unesurface dS normale à (Ω) est égale à l'énergie u(r,Ω).dΩ.dV <strong>du</strong> volume dV = c.dt.dS, où c est laL(r,Ω)vitesse de l'onde. Par suite : u(r,Ω) =c(J.m -3 .sr -1 ), si bien que :
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Landsat TMQuantités 0.45 µm - 0.5