Théorème d’Ampère et calcul du champ magnétique
Cours du Théorème d’Ampère et calcul du champ magnétique pour les classes prépas; les étudiants de licences et les élèves ingénieurs.
Cours du Théorème d’Ampère et calcul du champ magnétique pour les classes prépas; les étudiants de licences et les élèves ingénieurs.
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Ahmed Chouk<strong>et</strong><br />
cours : <strong>Théorème</strong> <strong>d’Ampère</strong> <strong>et</strong> <strong>calcul</strong> <strong>du</strong> <strong>champ</strong> <strong>magnétique</strong><br />
Il faut donc choisir judicieusement le contour fermé : on le prend à une distance r de l’axe <strong>du</strong><br />
cylindre afin que la valeur <strong>du</strong> <strong>champ</strong> soit constante sur le contour <strong>et</strong> que le <strong>champ</strong> soit<br />
colinéaire à l’élément dOM ⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗ . Ce sera donc le cercle centré sur le fil, de rayon r, passant par le point M.<br />
Dans ce cas, on a :<br />
dOM ⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗ = rdθe⃗⃗⃗⃗⃗<br />
θ<br />
∮ B(r)e⃗⃗⃗⃗⃗<br />
θ<br />
Deux cas se présentent :<br />
• Si r < a, I enlacé = J 0 πr 2 <strong>et</strong> :<br />
C<br />
2π<br />
rdθe⃗⃗⃗⃗⃗ θ = ∮ B(r)<br />
0<br />
rdθ = B(r)2πr = μ 0 I enlacé<br />
B(r) = μ 0I enlacé<br />
2πr<br />
B(M) ⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗ = μ 0I enlacé<br />
e⃗⃗⃗⃗⃗<br />
2πr θ<br />
B(M) ⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗ = μ 0I enlacé<br />
e⃗⃗⃗⃗⃗ 2πr θ = μ 0J 0 r<br />
2<br />
e ⃗⃗⃗⃗⃗ θ =<br />
• Si r > a, I enlacé = J 0 πa 2 = I <strong>et</strong> :<br />
μ 0 Ir<br />
2πa 2 e ⃗⃗⃗⃗⃗ θ<br />
B(M) ⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗ = μ 0I enlacé<br />
e⃗⃗⃗⃗⃗ 2πr θ = μ 0I<br />
2πr e ⃗⃗⃗⃗⃗ θ = μ 0J 0 a 2<br />
e⃗⃗⃗⃗⃗<br />
2r θ<br />
d) Courant surfacique<br />
On peut envisager le cas où le courant ne circule pas en volume mais à la surface <strong>du</strong> cylindre<br />
de rayon R. On d´définit alors la densité de courant surfacique J⃗⃗⃗⃗ S = Js e⃗⃗⃗⃗⃗. Z Dans ce cas, le<br />
courant I s’exprime en fonction de J⃗⃗⃗⃗:<br />
S<br />
2π<br />
I = ∫ J⃗⃗⃗⃗. S<br />
⃗⃗⃗⃗⃗ dl = ∫ Js e⃗⃗⃗⃗⃗Rdθ<br />
Z e⃗⃗⃗⃗⃗ Z = 2πRJs<br />
0<br />
En appliquant le théorème <strong>d’Ampère</strong> de la même manière que précédemment, on obtient :<br />
* r < R : le rayon r <strong>du</strong> contour circulaire est plus p<strong>et</strong>it que le rayon R <strong>du</strong> cylindre. Le courant<br />
enlacé par le contour est nul. Le théorème <strong>d’Ampère</strong> con<strong>du</strong>it à :<br />
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