微波技术实验讲义 - 与非网

短 路 时 的 驻 波 波 节 位 置 , 所 以 它 离 终 端 的 距 离 必 为 n λ g
g
• , 根 据 n • λ
阻 抗 变 换
2
2
原 理 。D T 点 的 输 入 阻 抗 应 等 于 终 端 所 接 的 待 测 器 件 的 阻 抗 。D T 参 考 面 则 被 称 为
测 量 线 终 端 的 “ 等 效 参 考 面 ”。 这 样 在 测 量 线 上 的 D min 和 D T 之 间 的 距 离 即 为 所
要 求 的 输 入 参 考 面 到 第 一 最 小 点 的 距 离 l min 。 如 图 (C) 所 以 ,( 图 中 实 线 表 示 终
端 接 被 测 元 件 时 的 驻 波 图 形 , 虚 线 表 示 终 端 短 路 时 的 驻 波 图 形 )。
负 截 阻 扰 可 由 Smith 圆 图 进 行 求 解 。 在 查 Smith 圆 图 时 必 须 注 意 , 如 果 D T
在 D min 的 右 边 , 查 图 时 要 按 逆 时 针 方 向 转 ( 即 转 向 负 载 ), 反 之 如 D T 在 D min 的
左 边 , 则 按 顺 时 针 方 向 转 ( 即 向 信 号 源 )。 利 用 圆 图 求 输 入 阻 抗 的 具 体 过 程 如 图
(3-2) 所 示 。 我 们 知 道 无 耗 传 输 线 接 任 意 负 载 时 , 沿 线 输 入 阻 抗 的 变 化 轨 迹 是
一 个 圆 , 称 为 等 ρ 圆 。 而 波 节 点 的 输 入 阻 抗 是 一 个 纯 电 阻 , 其 轨 迹 为 图 中 “0-1
轴 线 ”。 因 此 , 等 ρ 线 圆 与 “0-1” 轴 线 交 点 A 即 为 驻 波 节 点 阻 抗 值 , 所 以 , 当 驻
波 节 点 与 等 效 参 考 面 D T 的 距 离 l min 已 知 时 , 就 可 以 按 已 知 输 入 阻 抗 求 负 载 阻 抗
的 方 法 , 求 出 被 测 器 件 的 阻 抗 。 这 时 只 需 从 A 点 出 发 , 沿 着 等 ρ 圆 逆 时 针 方 向
O
A
d
λ
min
g
向 负 载
B
l
图 3-2 用 阻 抗 圆 图 计 算 负 载 阻 抗
( 即 朝 负 载 方 向 ) 转 过 l
min
/ λg
的 距 离 到 达 B 点 , 则 B 点 所 代 表 的 阻 抗 就 是 被 测
器 件 的 归 一 化 阻 抗 Z L 。
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