РРТ РРРЫ С РРРРТ РРРРЫ Ð
РРТ РРРЫ С РРРРТ РРРРЫ Ð
РРТ РРРЫ С РРРРТ РРРРЫ Ð
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
ОСОБЕННОСТИ АНТЕНН С НЕМЕХАНИЧЕСКИМ ДВИЖЕНИЕМ ЛУЧА<br />
18<br />
Рис. 1.3.1<br />
Линейка излучателей с управлением<br />
лучом за счет изменения частоты сигнала<br />
прохождения сигнала по фидеру. Для увеличения<br />
углочастотной чувствительности 1 антенны увеличивают<br />
дисперсию в фидере или делают достаточно большой длину<br />
отрезков фидера l (увеличивают геометрическую длину<br />
фидера, либо электрическую длину за счет замедления<br />
волн).<br />
В первом случае мала групповая скорость волны, во<br />
втором случае велика длина фидера. Так или иначе, это<br />
приводит к увеличению времени прохождения по фидеру<br />
любого изменения сигнала (амплитуды, фазы или частоты).<br />
Это время определится формулой<br />
t l = nl / v гр (1.3.2)<br />
где v гр — групповая скорость волн в волноводах.<br />
Найдем v гр . Заметим, что сектор качания луча антенны (Рис. 1.3.1) определяется из формулы<br />
2π<br />
sin θ<br />
λ<br />
1<br />
2π<br />
− sin θ<br />
λ<br />
2<br />
2πd<br />
≅<br />
λ<br />
( θ − θ ) = ∆ϕ<br />
1<br />
где ∆ϕ — изменение набега фаз на длине l при изменении частоты на ∆ω:<br />
dϕ<br />
dk g<br />
∆ϕ = ∆ω = l ∆ω<br />
dω<br />
dω<br />
2<br />
где k g — фазовая постоянная фидерной линии.<br />
Обозначим сектор качания θ 1 — θ 2 = θ к . Ширина луча всей линейки излучателей определяется<br />
приближенно так:<br />
λ<br />
∆ θ = .<br />
nd<br />
Тогда<br />
2π<br />
θ dk<br />
к g<br />
= l ∆ω,<br />
n ∆θ dω<br />
(1.3.3.)<br />
Известно, что<br />
v<br />
гр<br />
1<br />
=<br />
dk<br />
g<br />
dù<br />
.<br />
Определив, таким образом, v гр и подставив ее в (1.3.2), получим<br />
tl<br />
2π<br />
θ<br />
=<br />
к<br />
.<br />
∆ω ∆θ<br />
1 Отношение, показывающее, на сколько градусов смещается луч при изменении частоты питающего<br />
генератора на 1 Мгц.