РРТ РРРЫ С РРРРТ РРРРЫ Ð
РРТ РРРЫ С РРРРТ РРРРЫ Ð
РРТ РРРЫ С РРРРТ РРРРЫ Ð
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
СВОЙСТВА СИСТЕМЫ ИЗЛУЧАТЕЛЕЙ<br />
48<br />
Таблица 2.4.1<br />
Нормированное расстояние<br />
между вибраторами d/λ<br />
Нормированные величины<br />
r 12 и х 12<br />
(Метод наведённых ЭДС)<br />
Нормированные величины<br />
r 12 и х 12 по формулам (2.3.34) и<br />
(2.3.35)<br />
0,00 1,00 + j0.48 1,00 + j∞<br />
0,04 0,99 + j0.38 0,99 + j1,02<br />
0,08 0,95 + j0,19 0,95 + j0,54<br />
0,12 0,89 + j0,02 0,89 + j0,24<br />
0,16 0,80 - j0,13 0,80 + j0,02<br />
0,20 0,70 - j0,26 0,71 - j0,16<br />
0,24 0,59 - j0.31 0,60 - j0,29<br />
0,28 0,46 - j0,44 0,47 - j0,39<br />
0.32 0,34 - j0,49 0,35 - j0,45<br />
0,36 0,21 - j0,52 0,22 - j0,48<br />
0,40 0.09 - j0,52 0,10 - j0.48<br />
0.44 - 0.03 - j0,49 0,00 - j0,47<br />
0,48 - 0,13 - j0,44 - 0,11- j0,43<br />
0.52 - 0,21 - j0,38 - 0,20 - j0,37<br />
0,60 - 0,32 - j0.22 - 0,31 - j0,22<br />
0.70 - 0,34 + j0,00 - 0,33 + j0,00<br />
0,80 - 0,25 + j0,17 - 0,25 + j0,17<br />
0.90 - 0,10 + j0,25 - 0,11 + j0,24<br />
1,00 + 0.05 + j0.24 + 0,04 + j0,24<br />
1,10 + 0.17 + j0.15 + 0,17 + j0,15<br />
r<br />
r<br />
x<br />
r<br />
12<br />
11<br />
12<br />
11<br />
2<br />
1<br />
0<br />
2<br />
1<br />
3<br />
-1<br />
0 0,5 1,0 1,5<br />
d/λ<br />
Рис. 2.4.1.<br />
Нормированные составляющие взаимного импеданса двух<br />
полуволновых вибраторов: 1 - вещественная составляющая,<br />
подсчитанная по формуле (2.3.34) и полученная на основе<br />
метода наведённых эдс, 2 - мнимая составляющая,<br />
подсчитанная по формуле (2.3.35), 3 - мнимая составляющая,<br />
полученная на основе метода наведённых эдс<br />
Из таблицы видно, что активные<br />
сопротивления в обоих её столбцах<br />
совпадают с большой точностью,<br />
реактивные же сопротивления при d/λ <<br />
0,25 существенно расходятся, а при d/λ ><br />
0,25 так же хорошо совпадают. Этот<br />
результат подтверждает правильность<br />
высказанного в предыдущем параграфе<br />
предположения о возможности пренебречь<br />
как квазистатическим влиянием<br />
излучателей друг на друга, так и частотной<br />
зависимостью формы амплитудной<br />
диаграммы направленности при d/λ > 0,25.<br />
Данные, приведённые в табл. 2.4.1,<br />
иллюстрируются<br />
графиками,<br />
приведенными на рис. 2.4.1.<br />
Рассмотрим также взаимную связь<br />
между антеннами, имеющими диаграмму<br />
направленности в виде сектора шириной<br />
π/m.