РРТ РРРЫ С РРРРТ РРРРЫ Ð
РРТ РРРЫ С РРРРТ РРРРЫ Ð
РРТ РРРЫ С РРРРТ РРРРЫ Ð
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
СВОЙСТВА СИСТЕМЫ ИЗЛУЧАТЕЛЕЙ<br />
46<br />
∞ 2<br />
∞<br />
∞<br />
= 2 1 ξ J<br />
⎡<br />
⎤<br />
0<br />
( ξ)<br />
2 1<br />
2<br />
⋅ ∫ = ⋅ ⎢ +<br />
⎥<br />
−<br />
∫ ∫<br />
J<br />
0<br />
( ξ)<br />
F0<br />
( x)<br />
dξ<br />
J<br />
0<br />
( ξ)dξ<br />
x dξ<br />
. (2.3.32)<br />
2 2<br />
2 2<br />
π x ξ x π x<br />
0<br />
⎣ 0<br />
0<br />
ξ − x ⎦<br />
Интеграл от функции Бесселя равен единице 1 . Второй интеграл в квадратных скобках (2.3.32)<br />
является несобственным интегралом и поэтому требует применения специальных приёмов для<br />
вычисления 2 . Разложим в степенной ряд функцию Бесселя в окрестности точки ξ = х:<br />
J ξ)<br />
= J ( x)<br />
− J ( x)<br />
⋅ ( x − ξ)<br />
...<br />
0<br />
(<br />
0 1<br />
+<br />
Подставив это разложение в (2.3.32), получим:<br />
x − δ<br />
⎡<br />
A<br />
2 1<br />
⎤<br />
2 J<br />
0<br />
( ξ)<br />
2 J<br />
0<br />
( ξ)<br />
F0 ( x)<br />
= ⋅ ⎢1<br />
+ x ∫ dξ<br />
+ x<br />
+ ⋅ ⋅ ⎥<br />
⎢⎣<br />
−<br />
∫ dξ<br />
J1(<br />
x)<br />
x δ . (2.3.33)<br />
2 2<br />
2 2<br />
π x<br />
0<br />
ξ x<br />
x + δ<br />
ξ − x<br />
⎥⎦<br />
Здесь введены два параметра, играющих решающую роль при вычислении интегралов А и δ. В<br />
пределе А → ∞ , δ → 0. Однако при выполнении<br />
вычислений следует положить эти параметры<br />
такими, чтобы при дальнейшем увеличении А и<br />
дальнейшем уменьшении δ результаты расчёта уже<br />
не изменялись. На рис. 2.3.6. показан результат<br />
расчёта F 0 (x) при А = 500, δ = 0,01. Там же<br />
приведена аппроксимирующая функция, которая<br />
будет использована при дальнейших расчётах:<br />
0,1<br />
F00<br />
( x)<br />
= N<br />
0<br />
( x)<br />
− , . (2.3.33)<br />
2<br />
x<br />
Рис.2.3.6<br />
где N 0 (x) – функция Неймана нулевого порядка.<br />
К расчету мнимой части взаимного<br />
Таким образом, мы получили следующие<br />
импенданса.Ядро интегрального преобразования выражения для расчёта вещественной и мнимой<br />
F 0 (x) – результат вычисления интеграла (2.3.33) и<br />
F 00 (x) – аппроксимирующая функция составляющих взаимного импеданса между двумя<br />
излучателями при условии, что они имеют<br />
одинаковые амплитудные диаграммы<br />
направленности, причём эти диаграммы направленности обладают азимутальной симметрией, т. е.<br />
не зависят от угла α:<br />
π<br />
∫<br />
2<br />
Φ ( θ)<br />
⋅ J<br />
( kd sin θ)<br />
⋅ sin θdθ<br />
0<br />
r<br />
12<br />
( kd)<br />
= ; . (2.3.34)<br />
π<br />
2<br />
Φ ( θ)<br />
⋅ sin θdθ<br />
12<br />
π<br />
∫<br />
∫<br />
0<br />
0<br />
=<br />
π<br />
∫<br />
0<br />
Φ<br />
0<br />
2<br />
Φ ( θ)<br />
⋅ F0<br />
( kd sin θ)<br />
⋅ sin θdθ<br />
x ( kd)<br />
. (2.3.35)<br />
2<br />
( θ)<br />
⋅ sin θdθ<br />
Составляющие взаимного импеданса нормированы так, чтобы r 12 (0) = 1.<br />
1 И. С. Градштейн, И. М. Рыжик. Таблицы интегралов сумм, рядов и произведений.-М.: Физматгиз, 1962<br />
(стр. 679).<br />
2 В.И. Смирнов. Курс высшей математики. Т. 2., -М.: «Наука», 1974 (с. 260-270)