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tese de doutorado utilização de técnicas ... - Pfi.uem.br - UEM

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α<<strong>br</strong> />

=<<strong>br</strong> />

π l<<strong>br</strong> />

fc 2<<strong>br</strong> />

s<<strong>br</strong> />

Desta forma é possível escolher a região <strong>de</strong> espessura térmica pela faixa <strong>de</strong> freqüência<<strong>br</strong> />

ou pela espessura da amostra, uma vez que fc está relacionada com esta gran<strong>de</strong>za.<<strong>br</strong> />

Especificando o mecanismo <strong>de</strong> geração do sinal, é possível ajustar parâmetros nas<<strong>br</strong> />

funções do sinal ou <strong>de</strong> sua fase e obter parâmetros físicos do material como difusivida<strong>de</strong><<strong>br</strong> />

térmica, coeficiente <strong>de</strong> absorção óptica, tempo <strong>de</strong> relaxação, etc.<<strong>br</strong> />

2.3) Perfil <strong>de</strong> profundida<strong>de</strong><<strong>br</strong> />

A difusão térmica num dado material é monitorada, mediante a medida da velocida<strong>de</strong><<strong>br</strong> />

com que o calor se propaga neste meio. A proprieda<strong>de</strong> térmica medida é a difusivida<strong>de</strong><<strong>br</strong> />

térmica α, que <strong>de</strong>screve processos transientes ou periódicos <strong>de</strong> transmissão <strong>de</strong> calor. Um outro<<strong>br</strong> />

parâmetro relacionado com a difusão térmica, é a condutivida<strong>de</strong> térmica k, que <strong>de</strong>screve<<strong>br</strong> />

processos estacionários, dando o fluxo <strong>de</strong> calor em função do gradiente <strong>de</strong> temperatura<<strong>br</strong> />

experimentado pelo material.<<strong>br</strong> />

Devido ao caráter periódico da absorção, somente os pontos da amostra <strong>de</strong>ntro do<<strong>br</strong> />

comprimento <strong>de</strong> absorção óptica lβ geram calor, também <strong>de</strong> forma periódica. De acordo com a<<strong>br</strong> />

freqüência <strong>de</strong> modulação da luz, f=ω/2π, a difusão do calor para um ponto da amostra, será na<<strong>br</strong> />

forma <strong>de</strong> ciclos. A amplitu<strong>de</strong> dos ciclos da oscilação térmica, sentida em um ponto adjacente<<strong>br</strong> />

ao ponto que gera calor, está vinculada com a distância entre esses pontos (características da<<strong>br</strong> />

amostra), e com a freqüência <strong>de</strong> modulação.<<strong>br</strong> />

De modo semelhante ao comprimento <strong>de</strong> absorção óptica lβ , <strong>de</strong>fine-se o comprimento<<strong>br</strong> />

<strong>de</strong> difusão térmica µs, como sendo o ponto da amostra on<strong>de</strong> a magnitu<strong>de</strong> da oscilação térmica<<strong>br</strong> />

se atenua a 1/e. Esse comprimento <strong>de</strong> difusão térmica, é o parâmetro utilizado na análise da<<strong>br</strong> />

transmissão periódica <strong>de</strong> calor, é expresso por µs=(2α/ω) 1/2 e indica o ponto da atenuação da<<strong>br</strong> />

oscilação térmica.<<strong>br</strong> />

Sendo ls a espessura da amostra, o parâmetro térmico µs classifica as amostras em duas<<strong>br</strong> />

categorias <strong>de</strong> espessura térmica.<<strong>br</strong> />

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