UNIVERSIDADE ESTADUAL DE MARINGÁ - Pfi.uem.br

um potencial de poço duplo. Com o íon ficando confinado em uma dessas duas<br />
regiões, fig. 3.5, a não ser que tenha energia térmica suficiente para romper a<br />
barreira de potencial do poço duplo. Essas duas posições resultam em um<br />
dipolo elétrico permanente que pode ser reversível quando se aplica um campo<br />
elétrico externo. Uma vez retirado o campo, o íon permanece nessa posição<br />
apresentando polarização espontânea, pois ela também é uma região de<br />
mínimo.<br />
A polarização é definida como o momento de dipolo por unidade de volume ou<br />
seja:<br />
Fig. 3.5 Potencial característico de um poço duplo em<br />
função da posição do íon na direção da polarização<br />
espontânea.<br />
⎯⎯→<br />
P<br />
q x<br />
=<br />
V<br />
.<br />
34<br />
⎯⎯→<br />
(3.2)<br />
sendo q é a carga do íon deslocado, x o deslocamento e V o volume da cela<br />
unitária. A partir da polarização, quando aplicamos um campo elétrico podemos<br />
definir o deslocamento elétrico como:<br />
D ε E + P<br />
(3.3)<br />
= 0<br />
onde ε0 é a permissividade do vácuo, E o campo elétrico e P a polarização.<br />
Alguns materiais ferroelétricos apresentam mais de uma fase<br />
ferroelétrica, o BaTiO3 por exemplo possui uma simetria cúbica a altas<br />
temperaturas, na temperatura ambiente é tetragonal, fig. 3.4, e a -80 ºC transita<br />
para uma simetria romboédrica, fig. 3.6. Essas transições de fase estruturais