Modelo de Hubbard bidimensional: rede hexagonal desordenada e ...
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2.2 Transição metal-isolante 15<br />
vista como uma re<strong>de</strong> triangular com uma base <strong>de</strong> dois átomos por célula unitária.<br />
Figura 2.5: Estrutura da re<strong>de</strong> <strong>hexagonal</strong>, feita a partir <strong>de</strong> duas re<strong>de</strong>s triangulares A e B interpen-<br />
etrantes<br />
por:<br />
A energia da Hamiltoniana <strong>de</strong> <strong>Hubbard</strong> não-interagente (U = 0) nessa re<strong>de</strong> é dada<br />
ɛ( <br />
k) = −t 3 + f( k), f( √ √ <br />
3<br />
k) = 2 cos 3ky + 4 cos<br />
2 ky<br />
<br />
3<br />
cos<br />
2 kx<br />
<br />
− µ. (2.13)<br />
Com esta forma na energia, não ocorre o “encaixamento” da superfície <strong>de</strong> Fermi na 1 a<br />
Z.B., o que faz o valor da interação crítica ser diferente <strong>de</strong> zero. De fato, cálculos pelo<br />
método <strong>de</strong> MCQ e Expansão em séries [24], sugerem um valor <strong>de</strong> Uc no intervalo <strong>de</strong><br />
4 − 5 t para ambas as transições: metal-isolante e paramagnetismo-antiferromagnetismo.<br />
Já cálculos pelo método <strong>de</strong> CM indicam um valor bem menor em torno <strong>de</strong> Uc = 2, 2 t.<br />
O diagrama <strong>de</strong> fases do mo<strong>de</strong>lo pelos dois métodos está esquematizado na Figura 2.6,<br />
on<strong>de</strong> para o método <strong>de</strong> MCQ só se possui dados, até o presente momento, para a banda<br />
semi-cheia.