LK Physik 12 Klassische Elektrodynamik - am Werdenfels-Gymnasium
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KAPITEL 4. ELEKTROMAGNETISCHE SCHWINGUNGEN UND WELLEN 99<br />
Aus<br />
folgt dann<br />
T = 1<br />
f<br />
J = W<br />
A T<br />
Von einem Sender S geht eine Welle aus.<br />
Die Energie, die von der Welle in der<br />
PSfrag replacements<br />
Zeit T durch die Fläche A transportiert<br />
wird, muss gleich der Energie sein, die<br />
in der gleichen Zeit durch A ′ geht (siehe<br />
Abb.4.8.7):<br />
A · J = A ′ · J ′<br />
J ′<br />
J<br />
A r2<br />
= =<br />
A ′ r ′2<br />
Aus (4.8.18) und (4.8.21) folgt<br />
λ<br />
=<br />
c =<br />
√<br />
εr λ<br />
c0<br />
1√<br />
= εr · ε0 · c0 · E<br />
2<br />
2 0<br />
Intensität einer Sinuswelle<br />
(4.8.19)<br />
(4.8.20)<br />
J⊥(r) sei die Intensität der Strahlung ei-<br />
nes Dipols in der Entfernung r vom Di-<br />
J(r ′ )<br />
J(r)<br />
E0(r ′ )<br />
E0(r)<br />
polmittelpunkt, gemessen in einer Ebene<br />
durch den Mittelpunkt PSfrag des Dipols replacements und<br />
senkrecht zur Dipolachse. Ohne Herlei-<br />
tung sei folgende Formel für die Winkel-<br />
verteilung der Dipolstrahlung angegeben:<br />
J(r, ϕ) = J⊥(r) · sin 2 ϕ (4.8.23)<br />
S<br />
r<br />
Abb.4.8.7 Abnahme der Intensität<br />
= r2<br />
r ′2<br />
= r<br />
r ′<br />
Intensitätsverteilung<br />
A<br />
r ′<br />
Dipolachse<br />
Abb.4.8.8 Polardiagr<strong>am</strong>m<br />
ϕ<br />
J(r, ϕ)<br />
J(r, 90 ◦ ) = J⊥(r)<br />
(4.8.17)<br />
(4.8.18)<br />
A ′<br />
(4.8.21)<br />
(4.8.22)<br />
In der Ebene senkrecht zur Dipolachse ist die Winkelverteilung isotrop, d.h. J(ψ) = konstant<br />
(siehe Abb.4.8.9).