Phase and Group Delay, Dispersion (Phasen- und Gruppenlaufzeit ...
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<strong>Phase</strong> <strong>and</strong> <strong>Group</strong> <strong>Delay</strong>, <strong>Dispersion</strong><br />
(<strong>Phase</strong>n- <strong>und</strong> <strong>Gruppenlaufzeit</strong>, <strong>Dispersion</strong>)<br />
Frage: Wie verändert sich ein Signal auf einer Leitung?<br />
• Ein Beispiel wurde beh<strong>and</strong>elt:<br />
Impulsverzerrung auf der Skineffekt behafteten Leitung:<br />
Frequenzabhängige Dämpfung <strong>und</strong> Laufzeit bewirken eine<br />
Impulsverzerrung.<br />
• Solche (lineare) Verzerrungen können (zu einem gewissen<br />
Grad) rückgängig gemacht werden mit phasenkorrigierenden<br />
Netzwerken <strong>und</strong> frequenzabhängigen Verstärkungen.<br />
• Die Schrittantwort eines Systems umfasst einen sehr<br />
grossen Frequenzbereich im Basisb<strong>and</strong> (Frequenz 0...xx<br />
MHz/GHz). Zur Bestimmung der Schrittantwort muss<br />
eine Übertragungsstrecke in einem sehr grossen Frequenzbereich<br />
charakterisiert sein.<br />
Signal dispersion in a narrow frequency domain<br />
(Signaldispersion in einem schmalen Frequenzbereich)<br />
In vielen technischen Anwendungen werden Signale (analoge<br />
<strong>und</strong> digitale) nicht im Basisb<strong>and</strong>, sondern mittels Trägerfrequenz<br />
in einem nach unten <strong>und</strong> oben begrenzten Frequenzb<strong>and</strong><br />
übertragen.<br />
Frage: können einfache Aussagen gemacht werden über<br />
die <strong>Dispersion</strong> für relativ schmalb<strong>and</strong>ige Signale ?<br />
Antwort: Ja, wird in diesem Kapitel beh<strong>and</strong>elt.<br />
ETH-IFH C. Bolognesi, 2007 ZB-35
Our Approach:<br />
Unser Vorgehen:<br />
• Darstellung von schmalb<strong>and</strong>igen Trägerfrequenzsignalen<br />
im Zeitbereich <strong>und</strong> Frequenzbereich.<br />
• Bedingung für <strong>Dispersion</strong>sfreiheit, <strong>Phase</strong>n- <strong>und</strong> <strong>Gruppenlaufzeit</strong>.<br />
• <strong>Dispersion</strong> einer einfachen Signalform: der gaussförmige<br />
Impuls.<br />
<strong>Phase</strong>ngeschwindigkeit vp <strong>und</strong> Gruppengeschwindigkeit vg<br />
• <strong>Phase</strong>ngeschwindigkeit vp einer in z-Richtung laufenden<br />
Welle<br />
Ein Punkt konstanter <strong>Phase</strong> bewegt sich mit der <strong>Phase</strong>ngeschwindigkeit<br />
v p<br />
=<br />
ω<br />
β<br />
• Gruppengeschwindigkeit vg = Geschwindigkeit der Signalenveloppe:<br />
dω<br />
v g =<br />
dβ<br />
ETH-IFH C. Bolognesi, 2007 ZB-36
Für beliebige amplitudenmodulierte Signale gilt:<br />
• Mit einer Wellenausbreitungskonstanten<br />
γ = j β = j (βο + β' (ω−ωο))<br />
wird ein mit der Frequenz ω o amplitudenmoduliertes<br />
Signal dispersionsfrei übertragen:<br />
• Geschwindigkeit der Enveloppe =<br />
Gruppengeschwindigkeit v g<br />
v g<br />
dω<br />
1<br />
= =<br />
d β β '<br />
• <strong>Gruppenlaufzeit</strong>: τg = 1/vg<br />
• Geschwindigkeit der Trägerphase<br />
= <strong>Phase</strong>ngeschwindigkeit v p<br />
(constant) (26)<br />
v p<br />
=<br />
ωO<br />
β ( ω )<br />
O<br />
(27)<br />
Therefore, the envelope does not change shape with time, but<br />
the carrier changes its phase w.r.t. it (since in general, v p ≠ v g ).<br />
Recall: AM of a carrier ω C by a modulating signal ω M results<br />
in signal sideb<strong>and</strong>s at (ω C ± ω M ).<br />
ETH-IFH C. Bolognesi, 2007 ZB-37
Beispiel: Skineffektbehaftete Leitung<br />
Gl. (10):<br />
Mit den Leitungsdaten von Beispiel auf Seite ZB-29 finden<br />
wir für die Trägerfrequenz ω = ωo = 2π ⋅ 1 MHz:<br />
Die <strong>Gruppenlaufzeit</strong> erfährt durch den Skineffekt nur eine<br />
kleine Erhöhung gegenüber dem Wert der verlustfreien<br />
Leitung.<br />
ETH-IFH C. Bolognesi, 2007 ZB-38
Impulsdispersion von schmalb<strong>and</strong>igen Signalen:<br />
<strong>Dispersion</strong> des gaussförmigen Impulses<br />
In den letzten Betrachtungen:<br />
• Bestimmung der Gruppen- <strong>und</strong> <strong>Phase</strong>ngeschwindigkeiten<br />
von schmalb<strong>and</strong>igen Signalen<br />
• Erkenntnis:<br />
Bei konstantem Dämpfungsbelag α macht ein von der<br />
Frequenz linear abhängiger <strong>Phase</strong>nbelag β<br />
β = βo + β’ (ω − ωo)<br />
keine Signaldispersion<br />
• Frage: Kann eine einfache Aussage über die <strong>Dispersion</strong><br />
gemacht werden, wenn ein weiterer Term von<br />
β (ω) berücksichtigt wird:<br />
Antwort: Einfache Aussage ist möglich, aber nur für<br />
den Fall des gaussförmigen Impulses.<br />
Gaussförmiger Impuls im Zeitbereich:<br />
(28)<br />
σt: zeitliche St<strong>and</strong>ardabweichung<br />
A: Impulsfläche<br />
ETH-IFH C. Bolognesi, 2007 ZB-39
Gaussförmig amplitudenmodulierter Impuls:<br />
(29)<br />
Wir beschränken uns auf den schmalb<strong>and</strong>igen amplitudenmodulierten<br />
gaussförmigen Impuls:<br />
schmalb<strong>and</strong>ig heisst:<br />
1 2π<br />
σ t >> = f ω<br />
0<br />
0<br />
Die Herleitung ist etwas langwierig, das Resultat aber<br />
äusserst einfach. Wir beschränken uns auf die Interpretation<br />
des Resultates.<br />
(Narrowb<strong>and</strong>: In other words, carrier period
Unter dem Einfluss einer <strong>Phase</strong>nfunktion 2. Ordnung<br />
(30)<br />
keine <strong>Dispersion</strong><br />
bewirkt <strong>Dispersion</strong><br />
.... wird die Enveloppenfunktion Go(t) komplex.<br />
Unverzerrter gaussförmiger Impuls:<br />
(31)<br />
β ''<br />
Mit γl<br />
= jl<br />
⎛ ⎜ ω −ω0<br />
⎝ 2<br />
gaussförmigen Impuls<br />
( ) 2<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠<br />
erhält man den verzerrten<br />
(32)<br />
(33)<br />
ETH-IFH C. Bolognesi, 2007 ZB-41
Die Wellengruppe mit der komplexen Enveloppe kann als<br />
Wellengruppe mit einer reellen gaussförmigen Enveloppe<br />
dargestellt werden.<br />
Eine Wellenausbreitungskonstante von der Form<br />
verzerrt einen mit der Trägerfrequenz ωo amplitudenmodulier<br />
ten gaussförmigen Impuls so, dass die gaussförmige Kurvenform<br />
erhalten bleibt.<br />
ETH-IFH C. Bolognesi, 2007 ZB-42
Nur die Impulshöhe Uo <strong>und</strong> die zeitliche St<strong>and</strong>ardabweichung<br />
σ t werden verändert:<br />
(34)<br />
(35)<br />
50 % Impulsbreite = FWHM (Full Width Half Maximum)<br />
FWHM ≈ 2.36 σ t<br />
N.B.: Physically, why does the pulse amplitude decrease?<br />
ETH-IFH C. Bolognesi, 2007 ZB-43
Anwendung auf verlustbehaftete Leitungen:<br />
• Bei typischen Skin-Effekt behafteten Leitungen ist die<br />
Verzerrung eines gaussförmigen Impulses relativ klein,<br />
d.h. die Leitungslängen werden eher durch die reine<br />
Dämpfung als durch die Signalverzerrung begrenzt.<br />
• Laufzeitverzerrungen sind wichtig bei:<br />
- Filtern (Betrachtung demnächst)<br />
- Optischen Fasern (Lichtwellenleiter).<br />
Faser zeigt sehr kleine Dämpfung ( α ≤ 0.3 dB/km ), aber<br />
relativ grosse Laufzeitverzerrungen, da der Brechungsindex<br />
von Glas wellenlängenabhängig ist.<br />
ETH-IFH C. Bolognesi, 2007 ZB-44