Heliumbrennen - Institut fÃ¼r Theoretische Astrophysik

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Die Bildung von 16 O Der direkte Einfang in den Grundzustand von 16 O ist über einen erlaubten Dipolübergang nicht möglich, weil alle beteiligten Teilchen den Spin null haben. Es kommt nur ein Quadrupolübergang von einem Zustand mit einem Relativdrehimpuls l = 2 (d-Partialwelle) in den s-Orbital Zustand von 16 O in Frage. Der experimentell bestimmte S(E) Faktor für diese Reaktion ist S(E) ≈ 5 × 10 −3 MeV b (254) Seite: 7.19
Die Bildung von 16 O Für einen Einfang in den Flügel einer Resonanz kommt ein Zustand in Frage, der 9.847 MeV über dem Grundzustand von 16 O liegt. Dieser entspricht einer Energie des α–Teilchens von 2.42 MeV im Schwerpunktsystem. Die Breite des Zustands ist Γα ≈ 400 KeV, was ausreicht, um die 12 C(α, γ) 16 O Reaktion durch Einfang in den niederenergetischen Flügel möglich zu machen. Von diesem Zutand aus ist ein direkter, erlaubter γ-Dipolübergang in den Grundzustand möglich. Die experimentelle Bestimmung der Parameter dieser Resonanz ergibt einen S(E) Faktor bei der Energie, die der Temperatur des He-Brennens entspricht, von S(E) ≈ 1.5 × 10 −3 MeV b (255) Seite: 7.20
Seite 1 und 2: Entstehung der chemischen Elemente
Seite 3 und 4: Heliumbrennen Die Tatsache, daß 12
Seite 5 und 6: Die 3α-Reaktion Wie Salpeter erkan
Seite 7 und 8: Die 3α-Reaktion Abbildung 7.1: Hä
Seite 9 und 10: Die 3α-Reaktion Hoyle (1953) hat d
Seite 11 und 12: Die 3α-Reaktion Das Termschema von
Seite 13 und 14: Die 3α-Reaktion Die Reaktionsrate
Seite 15 und 16: Die 3α-Reaktion Die Energieprodukt
Seite 17 und 18: Die Bildung von 16 O Daß trotzdem
Seite 19: Die Bildung von 16 O Betrachte die
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Seite 25 und 26: Abbruch des He-Brennens bei 16 O 2.
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Seite 35 und 36: Begleitreaktionen des He-Brennens D
Seite 37: Begleitreaktionen des He-Brennens D

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