Campos Multipolares estáticos
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176<br />
p<br />
z ^<br />
Figura 5.4:<br />
V=cte<br />
5.1.3.1. Energía, par y fuerza de un dipolo<br />
La energía de interacción de un dipolo en un campo externo, según hemos visto, es<br />
Wd = −p · E<br />
luego, sus valores extremos serán<br />
⎧<br />
⎨ Wmin = −pE ⇒ p ↑↑ E<br />
⎩<br />
E<br />
Wmax = pE ⇒ p ↑↓ E<br />
lo que implica que el dipolo tratará de alinearse con el campo aplicado.<br />
Razonando sobre dipolos puntuales no es difícil comprobar que este alineamiento es<br />
inducido por un par<br />
T = p ∧ E (5.19)<br />
Para ello, despreciaremos la pequeña variación del campo en las inmediaciones de r,<br />
es decir, tomamos E(r + dr) ≃ E(r). Según la figura 5.5<br />
T = ri ∧ Fi = r ∧ (−q E) + (r + dr) ∧ q E = p ∧ E<br />
Además de este par que tiende a alinear los dipolos con el campo aplicado, éstos<br />
sentirán una fuerza<br />
Desarrollando Ex alrededor de r<br />
F = Fi = F+ + F− = q E(r + dr) − q E(r)<br />
Fx = qEx(r) + q dr · [∇ Ex(r)] − qEx(r) = (p · ∇)Ex