Departamento de Física Teórica, Atómica y Óptica - Quantalab ...
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1.2.2 Scattering.<br />
El scattering o dispersión pue<strong>de</strong> ser entendido como el proceso por el cual la<br />
energía que inci<strong>de</strong> sobre las partículas <strong>de</strong>l medio, es redistribuida en todas las<br />
direcciones.<br />
Microscópicamente se pue<strong>de</strong> enten<strong>de</strong>r consi<strong>de</strong>rando que iluminar una partícula<br />
provoca la oscilación <strong>de</strong> las cargas que la componen. Las cargas eléctricas aceleradas<br />
emiten radiación en todas las direcciones. La emisión <strong>de</strong> esta radiación es lo que se<br />
conoce como scattering. Según esta <strong>de</strong>finición, el proceso <strong>de</strong> scattering implica el <strong>de</strong><br />
absorción. Si la reemisión <strong>de</strong> radiación se hace en la misma cantidad que la absorción<br />
estaremos ante scattering elástico o conservativo. En caso contrario, la fracción <strong>de</strong><br />
energía no reemitida pue<strong>de</strong> ser empleada en diversos procesos, por ejemplo térmicos. A<br />
este caso se le <strong>de</strong>nomina scattering inelástico.<br />
La distribución angular <strong>de</strong> la fracción <strong>de</strong> radiación reemitida en el proceso <strong>de</strong><br />
scattering cuando una irradiancia F inci<strong>de</strong> sobre un volumen dV = dAdx, viene<br />
<strong>de</strong>terminada por la función <strong>de</strong> scattering f(θ), <strong>de</strong>scrita en (1-12), don<strong>de</strong> θ indica el<br />
ángulo formado entre una <strong>de</strong>terminada dirección y la dirección <strong>de</strong> la radiación que<br />
inci<strong>de</strong> sobre la partícula.<br />
f<br />
λ<br />
dΦλ<br />
( θ ) =<br />
(1-12)<br />
F dAdxdω<br />
λ<br />
Suponiendo que el haz <strong>de</strong> luz atraviesa un medio puramente dispersivo, ésta es<br />
atenuada por el proceso <strong>de</strong> scattering, siendo la diferencia <strong>de</strong> radiación redistribuida<br />
hacia otras direcciones. De la expresión anterior, el flujo radiante perdido en la<br />
dirección <strong>de</strong> inci<strong>de</strong>ncia lo obtendremos integrando respecto <strong>de</strong> dω en todas las<br />
direcciones:<br />
dΦ<br />
λ<br />
= F dAdx<br />
λ<br />
∫<br />
f<br />
λ<br />
4π<br />
( θ ) dω<br />
(1-13)<br />
Siguiendo la misma nomenclatura utilizada en la expresión (1-8), a la integral en<br />
todas las direcciones <strong>de</strong> la función <strong>de</strong> scattering la <strong>de</strong>nominaremos coeficiente <strong>de</strong><br />
scattering:<br />
σ<br />
sλ<br />
=<br />
∫<br />
f<br />
λ<br />
4π<br />
( θ ) dω<br />
(1-14)<br />
llamando coeficiente <strong>de</strong> extinción, σeλ, a la suma <strong>de</strong>l coeficiente <strong>de</strong> absorción y el<br />
coeficiente <strong>de</strong> scattering. Al cociente entre el coeficiente <strong>de</strong> scattering y el <strong>de</strong> extinción<br />
se le <strong>de</strong>nomina albedo <strong>de</strong> scattering simple, ω λ . En el caso <strong>de</strong> scattering elástico<br />
ω λ = 1,<br />
mientras que en scattering inelástico o no conservativo 0 ≤ ω λ < 1.<br />
ω<br />
σ<br />
σ<br />
sλ<br />
sλ<br />
λ = =<br />
(1-15)<br />
σ eλ<br />
σ aλ<br />
+ σ sλ<br />
Normalmente no emplearemos la función <strong>de</strong> scattering directamente, sino<br />
normalizada, llamándose en este caso función <strong>de</strong> fase:<br />
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