Departamento de Física Teórica, Atómica y Óptica - Quantalab ...

More documents

Recommendations

Info

ρ p λ = ∫∫ ωω r i f L λ iλ ∫ ω i cosθ dω cosθ dω L iλ i cosθ dω i i i r r (1-27) A partir de esta última expresión, se puede definir diferentes tipos de reflectancia comúnmente utilizados en la bibliografía, como pueden ser la reflectancia bi-cónica, la reflectancia direccional-hemisférica, etc. También podemos utilizarla para definir el factor de reflectancia R (1-28), como el cociente de reflectancias parciales realizadas sobre una superficie de reflectancia desconocida y sobre un patrón, es decir, sobre una superficie lambertiana de reflectancia conocida, iluminadas ambas superficies de la misma manera. R λ = ∫∫ r ∫∫ λ iλ ω 2π r ω 2π L iλ f L ρ π λ Patron cosθ dω cosθ dω i i i cosθ dω cosθ dω i r r r r (1-28) Por lo tanto, la reflectancia parcial de la superficie de la que se desconoce la reflectancia quedará: ρ = ρ p p λ Rλ λ Patron (1-29) Esta última expresión se suele generalizar y utilizar como (1-30), lo cual será tanto más cierto cuanto más lambertiana sea la superficie observada. Esta definición nos permite obtener fácilmente una medida experimental aproximada de la reflectancia de una superficie. ρ λ = Rλ ρλ Patron (1-30) 1.4 Uso de esferas integrantes para la medida de la reflexión. La medida de la transmitancia y de la reflectancia es comúnmente realizada en laboratorio utilizando esferas integrantes. Figura 1-4 Intercambio de radiación entre dos elementos de superficie dA1 y dA2 14
Una esfera integrante o esfera de Ulbricht es una cavidad esférica recubierta en su cara interna por un material con una alta reflectancia y con un comportamiento lambertiano (Ulbricht, 1900; Casas, 1994). Para su estudio hay que recurrir a la teoría de intercambio de radiación entre superficies difusoras. El factor de intercambio se define como la fracción de flujo que saliendo de una superficie llega a otra. En nuestro caso, y considerando que la superficie sigue un comportamiento lambertiano, a partir de (1-3) y (1-6), el porcentaje de luz que sale de dA1 y llega a dA2 será: cosθ cosθ = πS 1 2 dFd1− d 2 dA 2 2 (1-31) Dada la geometría del problema, podemos ver que Y por lo tanto S 2R cosθ = 2R cosθ = (1-32) dFd1 d 2 1 dA = 4πR 2 2 2 − (1-33) El resultado es independiente de la posición de los dos elementos de superficie y por lo tanto la fracción de flujo recibido por A2 es el mismo para cualquier otro punto de la esfera. Si pasamos a considerar elementos finitos de superficie, obtenemos la siguiente expresión: F 1−2 A2 = 4πR 2 = A A 2 e (1-34) donde Ae es el área de toda la esfera. Así, la fracción de energía que recibe A2 es proporcional a la fracción de área que ocupa dentro de la esfera. Como resultado de las expresiones anteriores podemos decir que todos los puntos de la esfera son igualmente iluminados, y por lo tanto la iluminación sobre las paredes de la esfera es uniforme. En las aplicaciones reales, una esfera de Ulbricht ha de tener orificios o puertos. En nuestro caso estos sirven para la entrada de luz, para la salida del sensor y para situar la muestra. Esto provoca que la afirmación anterior sobre la homogeneidad de la iluminación de la pared de la esfera no sea estrictamente cierta, sin embargo, en general seguirá siendo una muy buena aproximación. En las medidas realizadas con esferas integrantes, la posición del sensor se determina teniendo en cuenta que en el campo de visión de éste (Hansen, 1989) no aparezcan otros elementos más que la superficie de la esfera, evitando recibir directamente luz de los puertos de medida o iluminación. En lo que sigue supondremos que la muestra a medir, el patrón de referencia y la pared de la esfera son difusores perfectos, es decir, tienen un comportamiento 15
Page 1: Departamento de Física Teórica, A
Page 5: AUTORIZACIÓN DE LOS DIRECTORES DE
Page 9 and 10: ÍNDICE RESUMEN ...................
Page 11: iii
Page 15: ABSTRACT The Atmospheric Optics Gro
Page 18 and 19: demanda, produciéndose, inexorable
Page 20 and 21: En la actualidad, la metodología m
Page 23 and 24: Capítulo 1. Marco teórico Dada la
Page 25 and 26: 1.2 Propagación de la radiación e
Page 27 and 28: 4π pλ ( θ ) fλ ( θ ) σ = (1-1
Page 29: Independientemente del mecanismo po
Page 33: Φ = ( ) ⎟ ⎛ ⎞ 2 Φ ⎜ ρv f
Page 36 and 37: adecúa a ninguno de los casos ante
Page 38 and 39: Figura 2-2 Forma típica de los esp
Page 40 and 41: Índice de refracción a Coeficient
Page 42 and 43: la dirección en la que considerare
Page 44 and 45: θ >= L π / 2 ∫ 0 f ( θ ) θ d
Page 46 and 47: por lo tanto su importancia vendrá
Page 48 and 49: Reflectancia de la cubierta vegetal
Page 50 and 51: DSKL calculado teóricamente, en fu
Page 52 and 53: Tabla 2-4 Análisis de sensibilidad
Page 54 and 55: -Características de la vegetación
Page 56 and 57: Reflectancia - Reflectancia intergr
Page 58 and 59: La estrategia a seguir será, dado
Page 60 and 61: por un cierto valor c i. Esta metod
Page 63 and 64: Capítulo 3. Medidas de la campaña
Page 65 and 66: (a) (b) Figura 3-1 Esquema del mont
Page 67 and 68: fundamentalmente la primavera, épo
Page 69 and 70: (a) Respuesta del sistema b -11 1 -
Page 71 and 72: (a) Respuesta del sistema b -0.49 1
Page 73 and 74: solar. Este ángulo se ha calculado
Page 75 and 76: 3.5 Reflectancia del suelo. Durante
Page 77 and 78: esfera. Para evitar que la luz inci
Page 79 and 80: ρ B f ρ = m B τ − ρ φ 1− (
Page 81 and 82:
3.7 Medidas del contenido de clorof
Page 83 and 84:
Tabla 3-5 Porcentaje de LAI asociad
Page 85 and 86:
donde: con: π / 2 Ψ( θ, θ ) = c
Page 87:
NDVI a 0.8 0.7 0.6 0.5 0.4 0.3 0.2
Page 90 and 91:
modelos volveremos a concentrar nue
Page 92 and 93:
Dadas las características del sat
Page 94 and 95:
Dentro de cada imagen se han analiz
Page 96 and 97:
cuatro bandas. Estos valores corres
Page 98 and 99:
En esta aproximación se considera
Page 100 and 101:
4-6. Para realizar la corrección e
Page 102 and 103:
De todo esto se puede concluir que
Page 104 and 105:
Tabla 4-11 Promedio y máximo de la
Page 106 and 107:
4.6 Relación entre LAI y el NDVI.
Page 108 and 109:
4.7 Distribución de ángulos de in
Page 110 and 111:
Reflectancia a 1.000 0.995 0.990 0.
Page 112 and 113:
(a) RSS (c) (b) RTS TSP Figura 4-13
Page 114 and 115:
Fácilmente se puede ver que al con
Page 116 and 117:
Estos cálculos se han realizado su
Page 118 and 119:
A partir de los flujos que llegan a
Page 120 and 121:
Sensibilidad relativa a 1 0.9 0.8 0
Page 122 and 123:
apartado 3.7. Por lo tanto se ha mo
Page 125 and 126:
Capítulo 5. Análisis de los datos
Page 127 and 128:
promedio es el 93% del valor hallad
Page 129 and 130:
Frecuencia a Frecuencia b Frecuenci
Page 131 and 132:
espectros. Según esto, se puede co
Page 133 and 134:
5.2.2.1 Análisis de los datos toma
Page 135 and 136:
abs(Ca+b acetona-Ca+b PROSPECT) (μ
Page 137 and 138:
Capítulo 6. Análisis de la campa
Page 139 and 140:
6.1 Introducción del parámetro BS
Page 141 and 142:
N a C m c χ e 1.4 1.2 1.0 0.8 0.6
Page 143 and 144:
Hasta aquí se han mostrado los res
Page 145 and 146:
menor en el resultado, tal como se
Page 147 and 148:
LAI a HotSpot c 2.2 2 1.8 1.6 1.4 1
Page 149 and 150:
Tabla 6-3 Resultados obtenidos medi
Page 151 and 152:
sección 3.8 como en una primera fa
Page 153 and 154:
Tabla 6-6 Resultados obtenidos medi
Page 155 and 156:
Tabla 6-14 Dispersión de Ca+b, χ
Page 157 and 158:
Para las dos funciones de mérito s
Page 159:
Humedad Relativa (%) 80 70 60 50 40
Page 162 and 163:
procedentes de diferentes sensores
Page 164 and 165:
LAI estimado a 2.5 2.0 1.5 1.0 0.5
Page 166 and 167:
Las relaciones (7-1), (7-2), (7-3)
Page 168 and 169:
De estos resultados hay que decir q
Page 170 and 171:
inversión. De este modo pretendemo
Page 172 and 173:
LAI a 7 6 5 4 3 2 1 0 0 0.2 0.4 0.6
Page 174 and 175:
LAI estimado LAI estimado LAI estim
Page 176 and 177:
En las Figuras 7-10, 7-11 y 7-12 se
Page 178 and 179:
la desviación estándar de la sali
Page 180 and 181:
las aproximaciones que hemos consid
Page 182 and 183:
Esta metodología demuestra la viab
Page 185 and 186:
Apéndice I. Modelo PROSPECT En est
Page 187 and 188:
Una vez conocida la transmitancia d
Page 189 and 190:
Sin embargo en nuestro caso no es p
Page 191 and 192:
Apéndice II. Modelo SAILH Al igual
Page 193 and 194:
x = 1 x = 0 F S Figura II-3 Densida
Page 195 and 196:
F ( x) = Ce − 2 2 a −b x + De 2
Page 197 and 198:
α = β = v A a + 2 2 a − b + u b
Page 199 and 200:
ρ M suelo TS . S ρ = 1− ρ suel
Page 201 and 202:
Asrar, G., M. Fuchs, E. T. Kanemasu
Page 203 and 204:
Clevers, J.G (1997). A simplified a
Page 205 and 206:
Gueymard, C. (2004). The sun's tota
Page 207 and 208:
Kaufman, Y.J. & D. Tanré (1998). A
Page 209 and 210:
Nelder, J. A. & R. Mead (1965). A s
Page 211 and 212:
Steven, M. D., T. J. Malthus, F. Ba
Page 213:
Woolley, J.T. (1971). Reflectance a
show all

Departamento de Física Teórica, Atómica y Óptica - Quantalab ...

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

Delete template?

Save as template?