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$- \ v - Real Academia de Ciencias Exactas, FÃƒÂsicas y Naturales$

154Alberto Galindo TixaireRev.R.Acad.Cienc.Exact.Fís.Nat. (Esp), 2006; 100Nótese que esta máquina del tiempo sólo actuarácomo tal entre las fechas de creación y destrucción, decarga y descarga.2. Motor de curvatura El propulsor por deformaciónde Miguel Alcubierre Moya utiliza una arruga delespacio-tiempo para alcanzar velocidades superlumínicasarbitrarias y así viajar en principio acualquier punto del universo en tiempos cortos. EnRelatividad General las velocidades superlumínicasentre observadores distantes, que no caben en el mismoinercial, son posibles.Figura 15. Propulsor por deformación.solo de 12 días. Si el proceso de “recarga”empezó el 1 de noviembre y terminó el 21 de noviembre,según los habitantes de dicha zona inicial y finalde M, según los relojes del AG empezó el 1 de noviembrepero terminó el 13 de ese mes. Podemos decir quehemos recargado el AG con una “carga de tiempo” de20−12=8 días.Pero los relojes en ambas bocas del AG están siempresincronizados entre sí, pues el AG ni se alarga nicambia en su distribución material. Por otro lado, losrelojes del entorno de F y los de la boca F tambiénestán sincronizados, pues esa boca no se ha movidopara nada. Mas, como hemos dicho, cuando la boca Mtermina el viaje, sus relojes están atrasados respecto delos de su entorno.Por tanto, cruzando el AG de F a M, pasamos deldía 13+n de noviembre al 21+n de noviembre ,y viceversa. Si salimos desde F el día 13, y vamos alfuturo día 21 atravesando el túnel, a la salida podremosmirar la combinación de la primitiva ganadora delpasado día 17, y tras atravesar de nuevo el túnel haciaF ese mismo día 21, llegar a F el día 13, y allí echar laprimitiva para el día 17 con la combinación ganadora.¿A que no estaría mal?Este artilugio funcionará como máquina del tiempodesde su instalación el 13 de noviembre del año 3000.Si queremos “apagarla”, bastará con hacer con la bocaF lo que se hizo con la M, pues así resincronizaremoslos entornos de las bocas, y “descargaremos” el tiempoque antes habíamos “cargado”.La métrica del espacio-tiempo elegida porAlcubierre tiene secciones espaciales planas, pero concurvatura extrínseca que propicia un estiramiento oexpansión del espacio por detrás de la zona r n (t) ocupadapor una nave espacial, y un encogimiento o contracciónpor su parte delantera. De este modo la navese ve impelida por el propio espacio-tiempo, a lavelocidad arbitrariamente grande que estipulemosmediante la elección de r n (t). Así que tal ingeniopodría llevarnos a cualquier punto del universo en untiempo arbitrariamente pequeño.La trayectoria de la nave es geodésica, y su tiempopropio coincide con el tiempo coordenado. Aunque lasaceleraciones coordenadas pueden ser muy grandes, laaceleración propia de la nave es nula (caída libre). Enla nave y entorno no hay fuerzas de marea, pero sí lashay, y pueden ser muy grandes, en las zonas de deformación.Tiene una enorme pega esta propuesta. Su métricasubyacente viola todas las condiciones usuales sobre laenergía. Recordemos que, genéricamente, estas condicionesexigen que, si ρ, p son los autovalores1, p2,p3del tensor de energía-tensiones, entonces: 1/ ρ ≥ 0 yρ + p i≥0(condición débil ya citada), 2/ ρ ≥ pi(condición dominante, equivalente a decir que el flujode energía/materia no puede ser superlumínico); y 3/ρ + ≥0y ρ + ≥ 0 (condición fuerte).p i∑i p iDebidamente extendido por Allen Everett, la ideade Alcubierre lleva a modelos con CTCs.3. Principio de “salvación”La presencia de circuitos espaciotemporales que semuerden la cola, las CTCs, plantean problemas de nue-
Alberto Galindo Tixaire Rev.R.Acad.Cienc.Exact.Fís.Nat. (Esp), 2006; 100 155vo estilo, al posibilitar violaciones de la causalidad: sise puede volver al pasado, ¿podemos actuar en él paramodificar el presente del que partimos? Las paradojasresultantes serían notorias, y para su solución se haninvocado desde principios de autoconsistencia hasta laidea de multiversos à la Everett. 43Hawking 44 también ha terciado en el asunto, presentandoargumentos en contra de la existencia deCTCs: en el horizonte de Cauchy (superficie que separala zona causal de la acausal) la magnitud de las fluctuacionescuánticas de vacío serían tan grandes queinducirían un tensor de energía-tensiones con acción,sobre la geometría, nociva para tales curvas. Esta conclusiónle lleva a proponer una conjetura de protecciónde la cronología, capaz de tranquilizar a los historiadores:The laws of physics prevent closed timelikecurves from appearing.43 J. Friedman, M.S. Morris, I.D. Novikov, F. Echeverria, G. Klinkhammer, K.S. Thorne, U. Yurtsever, Cauchy problem in spacetimes withclosed timelike curves, Phys. Rev. D 42, 1915-1930 (1990).D. Deutsch, Quantum mechanics near closed timelike curves, Phys. Rev. D 44, 3197-3217 (1991).44 S.W. Hawking, Chronology protection conjecture, Phys. Rev. D 46, 603-611 (1992)
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