BABA AHMED.pdf - Université de Tlemcen
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non linéaires.<br />
L’expression <strong>de</strong> cette force <strong>de</strong> rappel peut, en toute généralité, se développer en puissances<br />
croissantes du déplacement x <strong>de</strong> la charge électrique. Dans le cas <strong>de</strong> l’optique non linéaire,<br />
on se limitera à l’expression:<br />
F = −mω 2 0x + qx 2<br />
qui dérive d’un potentiel anharmonique <strong>de</strong> la forme:<br />
représenté sur la figure (1.1), courbeII.<br />
U = 1<br />
2 mω2 0x 2 + 1<br />
3 max3<br />
(1.7)<br />
(1.8)<br />
La force appliquée à l’électron par le champ électrique E <strong>de</strong> l’on<strong>de</strong> optique étant égale à<br />
−eE, l’équation du mouvement <strong>de</strong> l’électron s’exprime alors sous la forme:<br />
avec E = E0 cos ωt<br />
Γ terme d’amortissement.<br />
..<br />
x +Γ ..<br />
x +ω 2 0x + a ..<br />
x= −eE<br />
m<br />
(1.9)<br />
Si on se limite au cas simple <strong>de</strong> la géneration d’harmonique <strong>de</strong>ux, la solution <strong>de</strong> l’équation<br />
du mouvement comporte une contribution a ω et une contribution a 2ω, soit:<br />
(c.c pour “complexe conjugué”).<br />
x = 1<br />
2 [q1 exp (iωt)+q2 exp (2iωt)+c.c.] (1.10)<br />
En remplacant x dans l’équation du mouvement, et en annulant les coéfficients <strong>de</strong><br />
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