BABA AHMED.pdf - Université de Tlemcen
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δ = <br />
χ (1)<br />
ω<br />
χ (2)<br />
2<br />
χ (1)<br />
2ω ε 3 0<br />
= ma<br />
e 3 N 2<br />
(1.16)<br />
était à peu prés le même (= 2.10 9 ) pour la plupart <strong>de</strong>s matériaux non linéaires connus<br />
a l’époque (essentiellement <strong>de</strong>s oxy<strong>de</strong>s minéraux). On peut estimer la valeur <strong>de</strong> a en<br />
remarquantquelescontributionslinéaireetnonlinéairealaforce<strong>de</strong>rappelsontcom-<br />
parables quand le déplacement <strong>de</strong> l’électron par rapport a sa position d’équilibre est à<br />
peu prés égal aux dimensions <strong>de</strong> l’atome. Cette distance est <strong>de</strong> l’ordre <strong>de</strong> la constante<br />
<strong>de</strong> réseau d. On doit donc avoir:<br />
et donc<br />
m 2 0d = mad 2<br />
a = 2 0<br />
d<br />
(1.17)<br />
(1.18)<br />
Comme 2 0et d sont à peu près les mêmes pour la plupart <strong>de</strong>s soli<strong>de</strong>s inorganiques, a<br />
présente donc <strong>de</strong>s valeurs similaires.<br />
A partir <strong>de</strong> ces considérations, on peut estimer l’ordre <strong>de</strong> gran<strong>de</strong>ur <strong>de</strong> χ (2) .<br />
En prenant<br />
On trouve:<br />
N = 1<br />
d (3)<br />
= 0 (cas non resonant)<br />
2 0 = 10 rad/s<br />
d = 0.3 nm<br />
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