BABA AHMED.pdf - Université de Tlemcen
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Avec<br />
rotH = J + ∂D ∂<br />
= J +<br />
∂t ∂t (ε0E + P )<br />
rotE = − ∂<br />
∂t (µ 0H)<br />
P = ε0χ (1) E + PNL<br />
On en déduit l’équation <strong>de</strong> propagation <strong>de</strong> l’on<strong>de</strong> optique:<br />
∇ 2 E − µ 0σ ∂E<br />
∂t − µ 0 [ε] ∂2E ∂t2 = µ ∂<br />
0<br />
2PNL ∂t2 (1.30)<br />
(1.31)<br />
(1.32)<br />
Il sagit d’une équation vectorielle. En général, on cherche à obtenir l’expression du champ<br />
optiqueselonun<strong>de</strong>saxesdiélectriquesducristal(parexemplez). Danscecas,léquation<br />
<strong>de</strong>vient unidimensionnelle et se résout comme une équation différentielle normale, portant<br />
sur <strong>de</strong>s gran<strong>de</strong>urs scalaires. Elle prend alors la forme:<br />
∂ 2 E 2 (z)<br />
∂z 2<br />
− µ 0σ ∂E2 (z)<br />
∂t<br />
− n2 2<br />
c 2<br />
La solution <strong>de</strong> cette équation s’écrit sous la forme:<br />
∂ 2 E 2 (z)<br />
∂t 2<br />
∂<br />
= µ 0<br />
2PNL ∂t2 (1.33)<br />
E = El + Ef = El exp (iKlz)+Ef exp (iKfz) (1.34)<br />
Où Elest solution générale <strong>de</strong> l’équation sans second membre(« on<strong>de</strong> libre ») et Ef<br />
solution particulière <strong>de</strong> l’équation complète (on<strong>de</strong> forcée)<br />
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