BABA AHMED.pdf - Université de Tlemcen
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1.2 Polarisations et susceptibilités non linéaires<br />
1.2.1 Polarisation induite par un champ électromagnetique: ap-<br />
proximation linéaire<br />
La propagation <strong>de</strong> la lumière dans un milieu transparent est gouvernée par ses proprietés<br />
diélectriques et la reponse au champ electromagnétique, au niveau microscopique, est<br />
exprimée par la polarisation:<br />
p = αE (1.1)<br />
qui caracterise le déplacement <strong>de</strong>s charges. Il s’agit d’une fonction linéaire du champ:<br />
si ce <strong>de</strong>rnier oscille a une fréquence donnée, la polarisation induite oscille a la même<br />
fréquence.<br />
(ou α est la polarisabilite linéaire et E le champ électrique appliqué).<br />
À l’echelle macroscopique, la polarisation P du milieu s’écrit:<br />
P = −Nex = ε0χ (1) E (1.2)<br />
avec N <strong>de</strong>nsité d’unites polarisables dans le milieu (ici les électrons), e charge <strong>de</strong> l’élec-<br />
tron, x déplacement <strong>de</strong> la charge induit par le champ, χ (1) susceptibilité linéaire (ou du<br />
premier ordre) du matériau.<br />
Elle est reliée a la permittivité ε et à l’indice <strong>de</strong> réfraction n par la relation:<br />
ε = n 2 =1+4πχ (1)<br />
(1.3)<br />
χ (1) peut être évalué a partir du modèle classique <strong>de</strong> la polarisabilité linéaire, ou les élec-<br />
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