BABA AHMED.pdf - Université de Tlemcen

En remarquant que k = ωn
, l’accord de phase en faisceaux colinéaires s’écrit donc:
c
Soit n(ω) =n(2ω) pour le doublement de fréquence.
ω1n(ω1)+ω2n(ω2) =ω3n(ω3) (2.5)
Figure 2.6: Accord de phase: approche corpusculaire
2.3.2 La réalisation de l’accord de phase
La condition d’accord de phase est généralement incompatible avec la loi de dispersion
des matériaux isotropes transparents. En effet dans le cas d’une dispersion normale,
l’indice de réfraction est une fonction qui augmente avec la fréquence et dans le cas ou
la dispersion est anormale l’absorption devient trop importante. La solution repose sur
l’utilisation de cristaux anisotropes dont l’indice de réfraction dépend de la polarisation
des ondes. Pour une lame cristalline, il existe deux polarisations rectilignes de l’onde
qui présentent chacune un indice de réfraction différent: l’indice ordinaire no et l’indice
extraordinaire ne. Pour un cristal uniaxe, l’indice ordinaire ne dépend de la longueur
d’onde et l’indice extraordinaire est une fonction de la longueur d’onde λ et de l’angle θ
que fait le vecteur d’onde avec l’axe optique du cristal (figure(2.7)).
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