circuits avec ampli op
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7) H est maximum et vaut 1 quand ω = 0 . La bande passante est<br />
l’intervalle où<br />
1<br />
H > , soit ω < ω 0 ; elle va du continu à ω 0 .<br />
2<br />
4<br />
( )<br />
G dB<br />
⎛<br />
⎞<br />
⎜<br />
0 ⎟<br />
⎝<br />
⎠<br />
/ 0 .<br />
Quand ω → 0 , ≈ 0 .<br />
4<br />
8) = 20 log 1/ 1+<br />
( ω / ω ) = −10 log 1+<br />
( ω ω )<br />
Quand<br />
G dB<br />
ω → ∞ , G ≈ −40 log( ω / ω )<br />
dB<br />
0<br />
9) Ci-contre le graphe de dB en fonction de log ω / ω 0 .<br />
10) Ce filtre est passe bas.<br />
11) L’impédance de sortie est nulle, car la sortie du montage est<br />
aussi la sortie de l’AO.<br />
12) A basse fréquence, H ≈ 1, donc la différence de phase entre v et v est nulle.<br />
13) A haute fréquence,<br />
G ( )<br />
1<br />
H ≈ , donc la différence de phase entre v<br />
2<br />
s et ve<br />
est égale à π .<br />
− RR′<br />
CC′<br />
ω<br />
VI.<br />
Y ( Ue<br />
+ Us<br />
)<br />
1) Appliquons Millman en A, à l’extrémité de Y 1 qui n’est pas à la masse v( A)<br />
=<br />
et à l’entrée<br />
3Y<br />
+ Y<br />
Yv ( A) + Y2U inverseuse 0 v v<br />
s<br />
2 2<br />
= + = − =<br />
. D’où − YUe<br />
= [ Y + Y2( 3Y + Y1)<br />
] Us<br />
et T<br />
Y + Y<br />
T<br />
2) T<br />
= − 1 1<br />
1 j RC ( 3 jRC ) = −<br />
.<br />
+ α ω + ω 1+ jαx( 3 + jx)<br />
1 1<br />
= = T =<br />
− + + α − α x + α x<br />
( 1 αx<br />
2 ) 2 9α<br />
2 x<br />
2<br />
1 ( 9 2 2 )<br />
3) Les deux polynômes en x ou ω représentant<br />
2 2<br />
2<br />
4 4<br />
s<br />
2 2 4 .<br />
e<br />
2<br />
1/ T doivent avoir mêmes coefficients, d’où :<br />
1<br />
1<br />
= −<br />
Y2 1<br />
1+ 3 +<br />
Y Y<br />
Y<br />
( )<br />
⎛ ω ⎞ 2<br />
0<br />
9α − 2α = 0 ⇒ α = et<br />
⎛ ω ⎞<br />
ω<br />
3<br />
1<br />
9 ⎝<br />
= ⎜<br />
= =<br />
1⎠<br />
⎟ α ⎜⎝ ⎟ ω<br />
.<br />
ω ω0<br />
⎠ α<br />
2RC<br />
4) C’est un filtre passe-bas (qui inverse aussi le signal).<br />
4<br />
−2 1 ⎛ ω ⎞ 4<br />
30<br />
5) 20 log T = − 40 T = 10 = 1 + 10 10<br />
2<br />
⎜<br />
= = 1 = 2 = = 212000 rad/s<br />
T ⎜⎝ ⎠⎟<br />
ω ω ω<br />
.<br />
ω<br />
2RC<br />
VII.<br />
V0<br />
r0<br />
rV0<br />
1.a) Appliquons le théorème de Millman en P : = v( P)<br />
= ; et en M<br />
1 1<br />
r + r<br />
+<br />
0<br />
r r0<br />
V0<br />
vs<br />
+<br />
r0 r0<br />
V0<br />
+ vs<br />
= v( M ) = .<br />
1 1 2<br />
+<br />
r0 r0<br />
r − r0<br />
Or le fonctionnement linéaire de l’AO exige v( P ) = v( M ) ⇒ vs<br />
= V0<br />
.<br />
r + r<br />
de<br />
1.b) Il faut choisir r0<br />
P − P0 P0<br />
,<br />
1.c) La sensibilité est<br />
1<br />
P − P0<br />
= βP<br />
0 de sorte que v s soit nul en l’absence de son. Alors, v s = V0<br />
, soit compte tenu<br />
P + P0<br />
P − P<br />
v : v est une image électrique de la pression acoustique P P .<br />
0<br />
s V0<br />
s −<br />
2P<br />
0<br />
0<br />
vs<br />
V0<br />
=<br />
P − P 2P<br />
0 0<br />
V0<br />
r0<br />
rV0<br />
2.a) Appliquons le théorème de Millman en P : = v( P)<br />
=<br />
1 1<br />
r + r<br />
+<br />
r r<br />
.<br />
0<br />
DS : <strong>ampli</strong> <strong>op</strong>, page 12<br />
0<br />
0<br />
V0<br />
r0<br />
V0<br />
; et en M = v( M ) = .<br />
1 1 2<br />
+<br />
r r<br />
0 0<br />
.