Mapeamento Espectral de Discos de Acréscimo em Variáveis ...

Capítulo 2. Revisão bibliográfica 23
luminosidade de novas recorrentes.
No MTI, a instabilidade é resultado da recombinação nas zonas de ionização de H e
HeI. A fase de alta transferência de massa finda quando estas zonas são empurradas para
as camadas mais externas, fazendo a secundária encolher dentro de seu lóbulo de Roche,
o que reestabelece as zonas de ionização. Isso ocorre numa escala de tempo térmica, com
um intervalo da ordem de ∼ 10 − 100 dias entre as erupções.
A teoria de Bath foi criticada por Osaki (1970), que atribuiu as erupções à variações
na eficiência no transporte de energia convectiva relacionada ao efeito de perda de massa
na superfície da secundária. Deste modelo obtem-se erupções de ∼ 1, 5 mag com ∼ 15
dias de recorrência entre os ciclos.
Do ponto de vista observacional existem diversos problemas em relação ao MTI. Dentre
eles, o fato que apenas sistemas de baixa ˙ M(2) apresentam erupções de novas anãs.
Também não é evidente, pela luminosidade do bright spot, que exista aumento da ˙ M(2)
antes ou durante as erupções, como esperado pelo modelo. Problemas adicionais, relativos
a detalhes nas formas da curva de luz das erupções, que são incompatíveis com o MTI,
são apresentados por Ichikawa & Osaki (1992) e Cannizzo (1993).
Um mecanismo DI foi primeiramente proposto por Hoshi (1979), que estudou as
conseqüências do parâmetro de viscosidade do disco α ser pequeno o bastante para
˙M(d) < ˙ M(2). Tratando os anéis em que a matéria se acumula como parte do disco
de acréscimo, é necessário que a temperatura superficial do disco seja compatível com
a transferência radiativa (para aneis opticamente finos), levando à condição κRΣ ∼ 1,
onde κR é o coeficiente de absorção médio de Rosseland e Σ é a densidade superficial do
disco. Como κR = κR(ρ, T) e, pela equação (2.13), H = H(M(1), r, T); para uma deter-
minada escolha de M(1) e r a condição de equilíbrio se torna κR(Σ, T)Σ ∼ 1. Hoshi notou
que para uma composição tipicamente estelar, κR(ρ, T) passa por um máximo próximo à
T ∼ 10 4 K, devido à fotoionização do hidrogênio. Da relação existente entre κR e ρ, κR
possui dois valores para cada escolha de ρ (Warner 1995). Conseqüêntemente existem dois
valores de Σ que satisfazem κRΣ ∼ 1. Isso implica que existem dois valores diferentes de
˙M(d) que satisfazem as condições de equilíbrio; o valor de alta taxa de acréscimo ˙ Mh(d)
está relacionado com as erupções enquanto o valor de baixa taxa de acréscimo ˙ Ml(d) é
associado ao estado de quiescência.
Hoshi (1979) demonstra que em geral o equilíbrio do disco é instável: se ˙ M(2) > ˙ Ml(d)
então Σ em um anel aumenta até que a transição para o estado de alta ˙ M(d) ocorre. Se
àquele ponto ˙ M(2) < ˙ Mh(d), o disco é instável e pode, eventualmente, reverter para o
estado de baixa ˙ M(d).