Mapeamento Espectral de Discos de Acréscimo em Variáveis ...

Capítulo 2. Revisão bibliográfica 37
Fig. 2.15: Simulações numéricas mostrando braços em diferentes graus de espirilação. De Makita
et al. 2000.
onde a última aproximação é uma relação válida para discos finos. A dissipação em
choques ocasiona a perda de momento angular no disco, permitindo que o acréscimo de
matéria ocorra.
O ângulo de abertura dos braços espirais estará diretamente relacionado com a tem-
peratura do disco. Quando o choque é apenas de força moderada, ele se propagará
aproximadamente na velocidade do som. De uma forma geral, o ângulo entre a superfície
de choque e a direção de propagação do gás no disco será da ordem de θ = cs/vφ = 1/M,
onde M é o número de Mach. Em uma aproximação de uma equação de estado adiabática
(geralmente utilizada em simulações numéricas), onde a temperatura deve alcançar um
valor dado por T = 0, 5(γ − 1)Tvir, onde Tvir é a temperatura de virial, o ângulo de aber-
tura dos braços será dado por 0, 5γ(γ − 1). Então, discos com baixo γ terão estruturas
mais espiraladas que discos com alto γ. Modelos numéricos propostos por Sato et al.
(2003), que incluem fontes de resfriamento no disco, indicam que o ângulo de abertura
dos braços espirais diminui com a temperatura, no sentido de espiralar os braços no disco.
A Fig.2.15, de Makita et al. 2000, apresenta modelos de braços espirais em diferentes
graus de espiralação para diferentes valores de γ.
Estruturas espirais foram observadas pela primeira vez por Steeghs et al. (1997)