lösningar ftf
lösningar ftf
lösningar ftf
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Lösningar till tentamen i Kvantfysik II, 981215, fasta tillståndsdelen<br />
1. Koppar har ytcentrerad kubisk (fcc) struktur och densitet, ρ=8.96 10 3 kg/m 3 .<br />
Beräkna:<br />
a) gitteravståndet, dvs kantlängden på den kubiska enhetscellen.<br />
b) avståndet till närmsta grannatom<br />
c) antalet närmsta grannar till varje atom.<br />
Lösning:<br />
ρ = M Cu<br />
Vcell / 4 ⇒ V cell = a 3 = 4M Cu<br />
ρ<br />
M Cu =63.55x1.66x10 -27 kg<br />
a) gitterparameter , a = 3.61x10 -10 m<br />
b) Närmsta grannavstånd: d ng = a/ 2 = 2.55⋅10 − 10 m<br />
c) Antal närmsta grannar i fcc strukturen är 12 st.<br />
_____________________________________________________________________<br />
2. I ett experiment mättes hallspänningen över ett n-dopat halvledarmaterial till 8 mV.<br />
Strömment genom halvledaren var I=10 mA och det pålagda magnetfältet B=0.6T.<br />
Beräkna laddningsbärar tätheten i halvledaren.<br />
Provets dimensioner: längd=5 cm, bredd=0.5 cm och tjocklek =0.1cm.<br />
Strömmen skickas i provets längdriktning och magnetfältet vinkelrät provets största<br />
yta.<br />
Lösning:<br />
För Hallresistansen gäller om x-riktningen längs provets längd, y längs provets bredd<br />
och z vinkelrät provets största yta, (och n-dopning, n>>p).<br />
R H = −E y<br />
B z j x<br />
och<br />
= pμ 2 2<br />
h − nμ e 1<br />
2 ≈ −<br />
e(pμ h + nμ e ) ne<br />
j x = I<br />
bd , E y = V H<br />
, där b=bredden och d=tjockleken hos provet<br />
b<br />
⇒ n = B z I<br />
eV H d 4.7x1021 m -3<br />
_____________________________________________________________________<br />
3.
Ur Physics Handbook:<br />
C v = γT + AT 3<br />
C<br />
T<br />
= γ + AT 2<br />
Rita ett diagram med C<br />
T<br />
⇒ γ = C<br />
T (0)<br />
A = lutningningskoefficienten<br />
1.6<br />
1.4<br />
1.2<br />
1<br />
0.8<br />
som funktion av T 2<br />
Värmekapacitivitet för koppar<br />
C/T= 0.700+ 0.0533T 2<br />
C/T (J/kmol K)<br />
0.6<br />
0 5 10 15 20<br />
T 2 (K 2 )
Ur diagrammet:<br />
γ = 0.700 J/kmol K 2<br />
A = 0.0533 J/kmol K 3<br />
a) Bestäm Debye-temperaturen:<br />
A = 234 NAkB 3<br />
θ D<br />
N A = Avogadros konstant<br />
⇒ θ D = 234NAk 3 B =<br />
A<br />
234 ⋅6.022 ⋅1026 − 23<br />
⋅1.381⋅10 3 = 332 K<br />
0.0533<br />
b) Beräkna värmekapacitiviteten vid 50 K:<br />
Efersom Tθ D . Av uträkningen vid 50 K framgår att redan<br />
vid den temperaturen är elektronbidraget mycket mindre än fononbidraget. Vi kan<br />
försumma elektronbidraget vid 1000 K och använder sambandet:<br />
C = 3N A k B = 3⋅ 6.022 ⋅10 26 ⋅1.381⋅10 −23 = 2.49 ⋅10 4 J/kmol K<br />
SVAR: a) 332 K; b) 6.70 10 3 J/kmol K; c) 2.49 10 4 J/kmol K<br />
4. a) Vänstra diagrammet: halvledarmaterial<br />
Mitten diagrammet: metall<br />
Högra diagrammet: isolator<br />
Elektriska ledningsförmågan bestäms av antalet elektroner i icke fyllda energiband.<br />
Isolatorer har alltid fyllda band oavsett temperatur eftersom bandgapet är så stort att<br />
elektroner inte kan exciteras termiskt från valens till ledningsband.<br />
Halvledare har inte elektrisk ledningsförmåga vid 0K men eftersom bandgapet inte är<br />
så stort kommer elektroner att exciteras till ledningsbandet och materialet blir ledande<br />
vid högre temperaturer.<br />
Metaller har alltid ofyllda band och har därmed elektrisk ledningsförmåga, oavsett<br />
temperatur.<br />
Övergångstemperatur: Vid temperaturer under övergångstemperaturen är<br />
materialet supraledande.<br />
Kritiskt fält: Om man lägger på ett magnetfält över en supraledare och fältstyrkan<br />
är lägre än det kritiska fältet förblir materialet supraledande. Överstiger fältet det kritiska
fältet blir materialet normalledande. Kritiska fältet avtar med temperaturen och är noll<br />
vid övergångstemperaturen.<br />
Cooper-par: Ingår i BCS-teorin för supraledning. Beteckning för två elektroner<br />
som bildar ett par genom att växelverka via fononer. Elektronerna i paret har motsatt<br />
spin och motsatt men till beloppet lika stor k-vektor. Cooper-paret sänker sin energi<br />
jämfört med två oberoende elektroner och bildar tillsammans med övriga Cooper-par<br />
ett “kondensat” som alla har samma egentillstånd.