A t A

Łatwo można pokazać iż dla dowolnego czasu t wychyleniecząstek ośrodka z położenia równowagi D(x,t) spełnia relacjeD ( x + λ,t)= D(x,t)⎛ ⎛ x + λ tD(x + λ,t)= A cos⎜2π⎜ −⎝ ⎝ λ T2πtA cos( + 2π− − δ ) = A cos(=2πxλ⎛ ⎛ xA cos⎜2π⎜ −⎝ ⎝ λtTczyli w dowolnej chwili czasu jest ono jednakowe w punktachodległych o długość fali.Dla fali płaskiej propagującej w ośrodku trójwymiarowymr r rD, t)= Acos(k ⋅−ωt−δ )k r= k(0T−δ0 ⎞⎞⎟⎟2π⎠⎠2πxλD(x,t)δ02π2πtTk -wektor falowy opisujący kierunek rozchodzenia się fali0D⎛ x t δ ⎞x,t)= Acos⎜2π( − − ) ⎟⎝ λ T 2π⎠(0=−−⎞⎞⎟⎟=⎠⎠− δ0)== 2π / λ