Lagrange-Formalismus für Elektrodynamik und Gravitation
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<strong>und</strong> es folgt<br />
S ′ M − SM = 1<br />
<br />
d<br />
c V4<br />
4 x √ <br />
−g Dµ (T µ ν − t µ ν) δx ν (x) + f λµ ν [Dλδx ν (x)] +<br />
− 1<br />
<br />
d<br />
c<br />
4 x √ −g [DµT µ ν] δx ν (x)<br />
V4<br />
= 1<br />
<br />
d<br />
c V4<br />
4 x √ −g Dµ<br />
− 1<br />
<br />
d<br />
c V4<br />
4 x √ −g [DµT µ ν] δx ν (x)<br />
= 1<br />
<br />
d<br />
c V4<br />
4 x √ <br />
−g Dµ (T µ ν − t µ ν − Dλf λµ ν) δx ν N<br />
(x) +<br />
i,j=1<br />
<br />
d 4 x √ <br />
−g DµDλ[f λµ ν δx ν (x)] − [DµT µ ν] δx ν <br />
(x) .<br />
+ 1<br />
c<br />
V4<br />
N<br />
i,j=1<br />
p µ<br />
i δIij<br />
<br />
qj<br />
<br />
(T µ ν − t µ ν − Dλf λµ ν) δx ν (x) + Dλ[f λµ ν δx ν (x)] +<br />
p µ<br />
i δIij<br />
<br />
qj<br />
N<br />
i,j=1<br />
p µ<br />
i δIij<br />
<br />
qj<br />
Aus der letzten Formel von (5.69) folgt fλµν = −fµλν. Daher ist fλµνδx ν (x) ein antisymmetrische Tensor, <strong>und</strong> es gilt<br />
18<br />
(5.70)<br />
D µ D λ [fλµνδx ν (x)] = 0 . (5.71)<br />
Wir formen den ersten Term in (5.70) mit dem Satz von Gauß um <strong>und</strong> erhalten dann<br />
S ′ M − SM = 1<br />
<br />
√ <br />
dσµ −g (T<br />
c ∂V4<br />
µ ν − t µ ν − Dλf λµ ν) δx ν (x) +<br />
− 1<br />
c<br />
<br />
V4<br />
d 4 x √ −g [DµT µ ν] δx ν (x) .<br />
Die Wirkung der Materie SM ist invariant unter einer<br />
beliebigen Transformation der krummlinigen Koordinaten<br />
mit beliebigem δx ν (x). Aus dem ersten<br />
Term folgt daher der Zusammenhang zwischen dem<br />
symmetrischen Energie-Impuls-Tensor (5.26) <strong>und</strong> dem<br />
kanonischen Energie-Impuls-Tensor (4.39)<br />
T µν = t µν + Dλf λµν , (5.73)<br />
<strong>und</strong> aus dem zweiten Term folgt die Kontinuitätsgleichung<br />
DµT µν = 0 (5.74)<br />
<strong>für</strong> die lokale Erhaltung von Energie <strong>und</strong> Impuls. Die Differenz<br />
der Wirkungen der Materie vereinfacht sich dann<br />
auf einen einzigen Term<br />
S ′ M − SM = 1<br />
<br />
√<br />
dσµ −g<br />
c ∂V4<br />
N<br />
i,j=1<br />
p µ<br />
i δIij qj . (5.75)<br />
mit der infinitesimalen Transformationsmatrix δIij der<br />
inneren Freiheitsgrade.<br />
Wir betrachten nun gesamte Wirkung S = SG + SM<br />
aus <strong>Gravitation</strong> <strong>und</strong> Materie. Wir addieren die beiden<br />
N<br />
i,j=1<br />
p µ<br />
i δIij<br />
<br />
qj<br />
(5.72)<br />
Gleichungen (5.53) <strong>und</strong> (5.75) <strong>und</strong> erhalten das Ergebnis<br />
S ′ − S = 1<br />
<br />
√<br />
dσµ −g<br />
c ∂V4<br />
N<br />
i,j=1<br />
p µ<br />
i δIij qj . (5.76)<br />
Wir nehmen an, das vierdimensionale Volumen V4 ist<br />
wiederum durch zwei raumartige Hyperflächen σ1 <strong>und</strong><br />
σ2 begrenzt, so daß dieselben Überlegungen durchgeführt<br />
werden können wie bei (4.29)-(4.31). Als Ergebnis erhalten<br />
wir die physikalische Größe<br />
δF [σ] = 1<br />
<br />
√<br />
dσµ −g<br />
c σ<br />
N<br />
i,j=1<br />
p µ<br />
i δIij qj . (5.77)<br />
Offensichtlich gibt es nur einen Term bezüglich der<br />
Transformation der inneren Freiheitsgrade. Alle Terme<br />
bezüglich den krummlinigen Koordinaten-Transformationen<br />
fallen heraus, weil <strong>für</strong> die <strong>Gravitation</strong> die krummlinigen<br />
Koordinaten-Transformationen eine Eichtransformation<br />
darstellen.