Untitled - Universidade de Santiago de Compostela
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32 SII Métodos Geométricos <strong>de</strong> Teorías Clásicas <strong>de</strong> Campos<br />
Ejemplos típicos son sistemas mecánicos (clásicos o relativistas) con un número<br />
finito <strong>de</strong> partículas.<br />
Las principales características <strong>de</strong> las teorías clásicas <strong>de</strong> campos son las siguientes:<br />
Involucran un número infinito <strong>de</strong> grados <strong>de</strong> libertad,<br />
Los diferentes estados <strong>de</strong> los sistemas están <strong>de</strong>scritos por funciones <strong>de</strong> varias<br />
variables (coor<strong>de</strong>nadas espacio-tiempo), y su comportamiento se <strong>de</strong>scribe mediante<br />
ecuaciones en <strong>de</strong>rivadas parciales: las ecuaciones <strong>de</strong> campo.<br />
Ejemplos típicos son: electromagnetismo clásico, (<strong>de</strong>scrito mediante las ecuaciones<br />
<strong>de</strong> Maxwell), gravitación (ecuaciones <strong>de</strong> Einstein), mecánica <strong>de</strong> fluidos<br />
(ecuaciones <strong>de</strong> Navier-Stokes), mecánica <strong>de</strong> ondas (ecuación <strong>de</strong> onda),...<br />
Ejemplo 1. La transmisión <strong>de</strong> ondas en un medio material, por ejemplo la vibración<br />
<strong>de</strong> una membrana <strong>de</strong> dimensión 2.<br />
El campo es una función<br />
Φ: R 3 → R<br />
(t, x, y) ↦→ φ(t, x, y)<br />
que mi<strong>de</strong> el <strong>de</strong>splazamiento <strong>de</strong> cada punto (x, y) <strong>de</strong> la membrana en el instante <strong>de</strong><br />
tiempo t.<br />
Figura 1: Membrana vibrante<br />
La ecuación que <strong>de</strong>scribre este movimiento es una ecuación en <strong>de</strong>rivadas parciales<br />
<strong>de</strong> tipo hiperbólico<br />
1<br />
v2 ∂2φ ∂t2 = ∂2φ ∂x2 + ∂2φ ∂y2 don<strong>de</strong> v <strong>de</strong>nota la velocidad <strong>de</strong> propagación <strong>de</strong> la onda. (Cada uno <strong>de</strong> los infinitos<br />
grados <strong>de</strong> libertad se correspon<strong>de</strong> con los <strong>de</strong>splazamientos <strong>de</strong> cada punto.)<br />
Formalismo lagrangiano k-simpléctico<br />
Como se ha comentado al inicio <strong>de</strong>l resumen existen varios mo<strong>de</strong>los alternativos<br />
que permiten <strong>de</strong>scribir geométricamente las teorías clásicas <strong>de</strong> campos. Des<strong>de</strong> el<br />
punto <strong>de</strong> vista conceptual, el más simple <strong>de</strong> ellos es el formalismo k-simpléctico. Este<br />
formalismo nos permite <strong>de</strong>scribir aquellos tipos <strong>de</strong> teorías cuyos campos son solución<br />
<strong>de</strong> las ecuaciones <strong>de</strong> Euler-Lagrange asociadas a lagrangianos que sólo <strong>de</strong>pen<strong>de</strong>n <strong>de</strong>l<br />
campo y <strong>de</strong> las <strong>de</strong>rivadas parciales <strong>de</strong>l campo. A continuación vamos a dar una breve<br />
<strong>de</strong>scripción <strong>de</strong> este formalismo.