Sistemas de un Grado de Libertad Sujetos a Vibración Forzada.

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Figure 18: Sistema Vibratorio de un Grado de Libertad Sujeto a Vibración Forzada con una Fuerza de Excitación de Amplitud Constante. o y0 = δ0 1 − 2 2 ω + ωn 2 c cc 2 ω ωn = 1 − ω ωn F0 k 2 2 + 2 c cc 2 ω ωn Por lo tanto, la fuerza transmitida está dada por F0 k FT = 1 − 2 2 ω + ωn 2 c cc k 1+ 2 2 ω ωn c ω 2 1+ = F0 cc ωn 2 c 2 ω cc ωn 1 − 2 2 ω + ωn 2 c cc (60) Por lo tanto, la primera versión de la transmisibilidad está dadapor TR = FT F0 1+ = 2 c 2 ω cc ωn 1 − 2 2 ω + ωn 2 c cc . 2 ω ωn (61) Concluyendo, la transmisibilidad tiene múltiples interpretaciones y una misma ecuación, dadas por TR = x0 = y0 x0 ω y0 ω = x0 ω2 FT 1+ = = y0 ω2 F0 2 c 2 ω cc ωn 1 − 2 2 ω + ωn 2 c . (62) 2 ω cc ωn 32 2 ω ωn
Esta ecuación de la transmisibilidad es la misma dada por la ecuación (51) y la gráfica de la transmisibilidad como función de la relación de amortiguamiento, c , y de la relación de la frecuencia de excitación a la frecuencia cc natural del sistema vibratorio, ω se muestra en la figura 13. ωn 33
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