w - Université de Tlemcen
w - Université de Tlemcen
w - Université de Tlemcen
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
L'anisotropie diélectrique est définie par Δε =ε// – ε⊥ où ε// et ε⊥<br />
représentent les <strong>de</strong>ux composantes réelles <strong>de</strong> la permittivité dans la mésophase,<br />
le signe <strong>de</strong> Δε dépend <strong>de</strong> la position relative <strong>de</strong>s dipôles engendrés par la<br />
structure chimique <strong>de</strong> la molécule. Cette anisotropie diélectrique est à l'origine<br />
<strong>de</strong> l'orientation <strong>de</strong>s molécules sous l'effet d'un champ électrique ou magnétique<br />
externe. Dans le cas d’une phase nématique, on peut écrire tout simplement<br />
que Δε =εe – εo. Si cette anisotropie est positive, les molécules s'orientent<br />
parallèlement au champ électrique et si elle est négative, les molécules<br />
s'orientent perpendiculairement à ce <strong>de</strong>rnier [19].<br />
Cette anisotropie <strong>de</strong>s propriétés physiques est, en général, plus<br />
élevée que dans les cristaux usuels. On peut avoir en effet <strong>de</strong>s cristaux liqui<strong>de</strong>s<br />
dotés d’une biréfringence optique très élevée, <strong>de</strong> 0,1 à 0,2. D’autre part le<br />
caractère orientationnnel <strong>de</strong> ces mésophases garantit leur caractère flui<strong>de</strong> et<br />
dans une certaine mesure le basculement facile <strong>de</strong>s axes optiques. Cette<br />
propriété est cruciale pour l’application <strong>de</strong> ces matériaux aux dispositifs<br />
électrooptiques.<br />
Le principe <strong>de</strong>s cellules à cristaux liqui<strong>de</strong>s est <strong>de</strong> créer une<br />
interaction entre le champ électrique <strong>de</strong> comman<strong>de</strong>, appliqué à la cellule (formé<br />
n du cristal liqui<strong>de</strong>), et l’orientation moléculaire<br />
r<br />
. Les molécules du milieu<br />
nématique présentent une gran<strong>de</strong> anisotropie diélectrique, ce qui les force à<br />
s’orienter dans la direction du champ. En fait, les molécules se comportent<br />
comme un dipôle induit par le champ appliqué. Un moment dipolaire<br />
perpendiculaire à l’axe <strong>de</strong> la molécule et centré sur elle apparaît et l’entraîne<br />
dans un mouvement <strong>de</strong> rotation. Cette rotation est plus ou moins freinée par la<br />
viscosité et l’élasticité du milieu. Lors <strong>de</strong> la rotation moléculaire, l’indice<br />
optique du milieu constitué par le cristal liqui<strong>de</strong> est modifié et la biréfringence<br />
est alors contrôlable électriquement. La biréfringence <strong>de</strong>s molécules peut<br />
atteindre 0.3 et sur une importante épaisseur <strong>de</strong> la cellule (plusieurs dizaines <strong>de</strong><br />
2π<br />
important. De plus, les cristaux Δ ϕ = d n µm), on obtient un déphasage<br />
λ<br />
liqui<strong>de</strong>s gar<strong>de</strong>nt leur propriétés électrooptiques spectaculaires sur une très large