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Si un rayon lumineux inci<strong>de</strong>nt arrive sur la gouttelette, en faisant un<br />
n angle α avec l'axe nématique<br />
r<br />
<strong>de</strong> la gouttelette, il voit un indice <strong>de</strong> réfraction<br />
apparent n (α) qui est la combinaison <strong>de</strong>s <strong>de</strong>ux indices n0 et ne et tel que:<br />
n( α)<br />
=<br />
n<br />
n<br />
2 2 2 2<br />
( n cos α + n sin α)<br />
e<br />
0<br />
e<br />
0<br />
1/<br />
2<br />
Nous considérons que les molécules <strong>de</strong> cristal liqui<strong>de</strong>, à l’intérieur<br />
n <strong>de</strong> la gouttelette, sont orientées en moyenne autour du vecteur<br />
r<br />
appelé<br />
directeur nématique <strong>de</strong> la gouttelette (Figure I.7).<br />
Figure I.7 : Ellipsoï<strong>de</strong> <strong>de</strong>s indices <strong>de</strong> réfraction.<br />
Le principe <strong>de</strong> fonctionnement du mo<strong>de</strong> électrooptique normal<br />
(nématique à anisotropie diélectrique positive) est illustré sur la figure I.8.<br />
Une cellule à PDLC possè<strong>de</strong> au moins trois avantages : elle utilise moins<br />
<strong>de</strong> cristaux liqui<strong>de</strong>s, son contenu ne peut pas couler et elle ne nécessite pas <strong>de</strong><br />
polariseurs <strong>de</strong> lumière. Son fonctionnement repose sur le fait que le cristal<br />
liqui<strong>de</strong> est biréfringent. L'astuce est <strong>de</strong> trouver un polymère transparent dont<br />
l'indice optique est très proche <strong>de</strong> l'indice minimal du cristal liqui<strong>de</strong>. Son<br />
principe <strong>de</strong> fonctionnement est le suivant :<br />
α